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• Détermination du champ magnétique
La relation
− →
rot
− →
E = −
≠
− →
B
≠t
entraîne, en coordonnées cartésiennes : B x = −
E y
c
,
B y = −
E x
c
et B z = 0, d’où
− →
B =
1
c
− → n ∧
− →
E
• Structure de l’onde
n
B
E
z
Il s’ensuit que le trièdre (
− →
E ,
− →
B , − → n ) est direct pour une onde
plane, à tout instant, et qu’en tout point de l’espace :
− →
E
− →
B
= c
11.3. Ondes sinusoïdales. Polarisation
• Expression des champs
Soit
− →
k =
v
c
− → n le vecteur d’onde, : E ox et E oy les amplitudes, w et C les phases :
− →
E (M, t)
E x = E ox cos(vt − kz 1 w)
E y = E oy cos(vt − kz 1 C)
E z = 0
− →
B (M, t)
B x = −
E oy
c
cos(vt − kz 1 C)
B y =
E ox
c
cos(vt − kz 1 w)
B z = 0
E (r, t)
B (r, t)
k
O
z
x
y
• Polarisation rectiligne
Si w = C ou w = C 1 p,
E y
E x
= Constante : la
direction de
− →
E reste invariable dans le temps et
dans l’espace : l’onde est
polarisée rectilignement.
Exemple : les champs
electrique et magnétique
sont représentés ici à la même date t.
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