i
i
i
i
i
i
i
i
u z
B(M)
R
z
M
O
I
θ r
• Champ magnétique créé par une spire circulaire en un
point de son axe
− →
B (M) =
m o IR
2
2r 3
− → u z =
− →
B (M) =
m o I sin
3 u
2R
− → u z
• Champ magnétique créé sur l’axe d’un solénoïde
− →
B ext (M) =
m o nI
2
(cos u 1 − cos u 2 ) − → u z
− →
B int (M) =
m o nI
2
(cos u 1 1 cos u 2 ) − → u z
où n est le nombre de spires par unité de longueur du
solénoïde. Cette expression conduit à :
− →
B int (M) = m o nI − → u z
lorsque le solénoïde devient infiniment long.
θ 1
θ 2
u z
z
M
I
θ 1
θ 2
u z
z
M
I
6. SYMÉTRIES DU CHAMP MAGNÉTIQUE. THÉORÈME D’AMPÈRE
E'
E
π
M'
E' //
E //
M
E'
E
6.1. Symétries par rapport à un plan
B'
B
π
M'
B' //
B //
M
B'
B
Vecteurs polaires : ils se transforment de la même
manière qu’un bipoint lors d’une opération de symétrie par rapport à un plan p.
− →
E
// =
− →
E //
− →
E
⊥ = −
− →
E ⊥
Si M ∈ p =⇒
− →
E ∈ p
Exemples de vecteurs polaires :
− − →
OM, − → v ,
− →
E ,
− →
j ,
− →
F , ...
Vecteurs axiaux ou pseudo-vecteurs
− →
B
⊥ =
− →
B ⊥
− →
B
// = −
− →
B //
Si M ∈ p =⇒
− →
B ⊥ p
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