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Radioprotection et ingénierie nucléaire
• Application numérique
Pour le 56 Fe le nombre d’interactions de types différents à l’énergie E = 2,16 MeV est K = 3 :
la diffusion élastique, la diffusion inélastique, la capture. Les valeurs correspondantes des
sections efficaces microscopiques sont :
– σ élastique = 2,98 barns.
– σ inélastique = 0,89 barn.
– σ capture = 1,8 × 10 –3 barn.
On effectue le tirage de ζ, ex. : ζ = 0,3 ce qui conduit à la sélection de la diffusion élastique.
10.6.2.5. Choix des caractéristiques du neutron après collision
Il s’agit à présent de déterminer aléatoirement l’énergie et la direction du neutron après
collision (Figure 10.22). On supposera, ici, pour des raisons de simplicité et illustrative
que l’interaction sélectionnée est une diffusion élastique qui est isotrope dans le système
du laboratoire.
• Choix de la direction de la diffusion
E : énergie du neutron incident.
E’ : énergie du neutron diffusé.
: direction du neutron avant collision.
: direction du neutron après collision.
θ : angle de déviation : μ = > = cos θ.
ϕ : angle azimutal.
Les choix de μ = cos θ et de ϕ s’opèrent de manière similaire à celle mise en œuvre pour
le tirage des neutrons source :
μ = 2ζ – 1
ϕ = 2πζ
• Application numérique
On effectue le tirage de ζ : ζ = 0,4 ⇒ μ = –0,2.
On effectue le tirage de ζ : ζ = 0,16 ⇒ ϕ = 1 stéradian.
La direction
=
(μ, ϕ) du neutron émis après diffusion élastique est donc maintenant
déterminée par μ = –0,2 et ϕ = 1 stéradian.
Figure 10.22. Diffusion élastique d’un neutron sur un noyau cible.
⍀
⍀Ј
⍀ ⍀Ј
⍀Ј ⍀Ј
Radioprotection et ingénierie nucléaire
• Application numérique
Pour le 56 Fe le nombre d’interactions de types différents à l’énergie E = 2,16 MeV est K = 3 :
la diffusion élastique, la diffusion inélastique, la capture. Les valeurs correspondantes des
sections efficaces microscopiques sont :
– σ élastique = 2,98 barns.
– σ inélastique = 0,89 barn.
– σ capture = 1,8 × 10 –3 barn.
On effectue le tirage de ζ, ex. : ζ = 0,3 ce qui conduit à la sélection de la diffusion élastique.
10.6.2.5. Choix des caractéristiques du neutron après collision
Il s’agit à présent de déterminer aléatoirement l’énergie et la direction du neutron après
collision (Figure 10.22). On supposera, ici, pour des raisons de simplicité et illustrative
que l’interaction sélectionnée est une diffusion élastique qui est isotrope dans le système
du laboratoire.
• Choix de la direction de la diffusion
E : énergie du neutron incident.
E’ : énergie du neutron diffusé.
: direction du neutron avant collision.
: direction du neutron après collision.
θ : angle de déviation : μ = > = cos θ.
ϕ : angle azimutal.
Les choix de μ = cos θ et de ϕ s’opèrent de manière similaire à celle mise en œuvre pour
le tirage des neutrons source :
μ = 2ζ – 1
ϕ = 2πζ
• Application numérique
On effectue le tirage de ζ : ζ = 0,4 ⇒ μ = –0,2.
On effectue le tirage de ζ : ζ = 0,16 ⇒ ϕ = 1 stéradian.
La direction
=
(μ, ϕ) du neutron émis après diffusion élastique est donc maintenant
déterminée par μ = –0,2 et ϕ = 1 stéradian.
Figure 10.22. Diffusion élastique d’un neutron sur un noyau cible.
⍀
⍀Ј
⍀ ⍀Ј
⍀Ј ⍀Ј