10 - Propagation des rayonnements : méthodes et codes de calcul
301
Au point P 1 , le flux ϕ 0 (E 0 ) s’écrit alors :
Au point P 2 :
Au point P 3 :
On a toujours D(E 0 ) = K(E 0 ) ϕ 0 (E 0 )
10.4.7. Propagation des neutrons rapides
La méthode d’atténuation ligne droite peut également être utilisée pour les neutrons
rapides. Pour cela on détermine par une autre méthode (par exemple méthode aux ordonnées discrètes S N , ou méthode de Monte Carlo, voir paragraphes 10.5 et 10.6) en géométrie unidimensionnelle modélisant les matériaux de la configuration réelle étudiée, des
coefficients d’atténuation linéaires des neutrons. Ces coefficients sont alors utilisés par la
méthode d’atténuation en ligne droite dans la géométrie réelle modélisée à trois dimensions (Kitsos, 1992). On peut utiliser également les valeurs de sections efficaces macroscopiques totales ou de déplacement des neutrons : eau : 0,1 cm –1 ; graphite : 0,11 cm –1 ;
béton ordinaire : 0,1 cm –1 ; fer : 0,16 cm –1 ; plomb : 0,11 cm –1 . La méthode d’atténuation en ligne droite est plus délicate à manier pour la propagation des neutrons que pour
celle des γ.
Figure 10.16. Source de γ filiforme uniforme avec écran.
␸ 0 E 0
( )
S L E 0
( )
4␲a
---------------ϭ
F ␪ b
,
(
)
␸ 0 E 0
( )
S L E 0
( )
4␲a
---------------ϭ
F ␪ 1 b
,
(
) F ␪ 2 b
,
(
)
ϩ
[
]
␸ 0 E 0
( )
S L E 0
( )
4␲a
---------------ϭ
F ␪ 1 b
,
(
) F
Ϫ ␪ 2 b
,
(
)
[
]