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Radioprotection et ingénierie nucléaire
On a l = a tg θ d’où en différentiant dl = a/( cos θ) 2 dθ. Au point P 1 , le flux ϕ 0 (E 0 ) s’écrit alors :
Au point P 2 :
Au point P 3 :
On a toujours D(E 0 ) = K(E 0 ) ϕ 0 (E 0 )
10.4.6.5. Cas d’une source de gamma filiforme
uniforme avec écran
Un écran de protection d’épaisseur X est disposé devant la source filiforme (Figure 10.16).
Il est constitué d’un matériau de section efficace macroscopique totale Σ t (E 0 ). relative aux
gamma. On a toujours b = Σ t (E 0 )X.
Au point P 1 , le flux élémentaire dϕ 0 (E 0 ) dû à l’élément de source S L (E 0 ) dl s’écrit :
Au point P 1 , le flux ϕ 0 (E 0 ) s’écrit :
On définit la fonction F(θ, b) qui est tabulée (voir courbes de l’annexe 4) :
Figure 10.15. Source de γ filiforme uniforme sans écran.
␸ 0 E 0
( )
S L
4␲a
---------- -
ϭ
d
0
␪ 1
# ␪
S L E 0
( )
4␲a
----------------␪ 1
ϭ
␸ 0 E 0
( )
S L E 0
( )
4␲a
---------------ϭ
␪ 1 ␪ 2
ϩ
(
)
␸ 0 E 0
( )
S L E 0
( )
4␲a
---------------ϭ
␪ 2 ␪ 1
Ϫ
(
)
d␸ 0 E 0
( ) S L E 0
( )
ϭ
e
b
␪
cos
ր
Ϫ
4␲a
---------------------- - ␪
d
␸ 0 E 0
( )
S L E 0
( )
4␲a
---------------ϭ
e
b
␪
cos
ր
Ϫ
␪
d
0
␪ 1
#
F ␪ b
,
(
)
e
b
␪Ј
cos
ր
Ϫ
␪Ј
d
0
␪
#
ϭ