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Radioprotection et ingénierie nucléaire
Dans le cas d’une source plane infinie, R ∞, cos θ 0 ; on obtient alors :
Les formules ci-dessus s’appliquent au cas d’un écran composé de lamellages successifs
repérés par l’indice k et l’on a :
b =
10.4.6.3. Cas d’une source de gamma uniforme
dans un milieu plan
Soit S v (E 0 ) une source de γ isotrope, d’énergie E 0 , distribuée uniformément dans un milieu
plan d’épaisseur X s de section efficace totale
relative aux γ. Un écran de protection
d’épaisseur X est disposé devant cette source plane. Il est constitué d’un matériau de section
Σ t (E 0 ) (Figure 10.13). Les milieux sont infinis dans les deux autres dimensions y et z.
On cherche à calculer le débit d’équivalent de dose D(E 0 ) associé au flux sans choc,
derrière l’écran de protection.
On considère une tranche d’épaisseur dx dans le milieu source émetteur de γ. On utilise
le résultat de flux précédemment obtenu dans le cas d’une source-disque de rayon infini.
Pour cela on assimile la source dans dx à une source de surface d’intensité S v (E 0 )dx. Le flux
sans choc dû à cette source derrière l’écran d’épaisseur X s’écrit :
On pose
où
Figure 10.13. Source γ uniforme dans un milieu plan.
J 0 E 0
( )
S s E 0
( )
2
--------------- -E 2 b
( )
ϭ
b k
k
Α
⌺ t
s E 0
( )
d␸ 0 E 0
( )
S v E 0
( )dx
2
---------------------- -E 1 ⌺ t
s E 0
( )x ⌺ t E 0
( )X
ϩ
[
]
ϭ
u
⌺ t
s E 0
( )x b
ϩ
[
]
ϭ
b ⌺ t E 0
( )X
ϭ
b s ⌺ t
s E 0
( )X s
ϭ