280
Radioprotection et ingénierie nucléaire
caractère tridimensionnel, l’avantage de la méthode des échantillons corrélés est qu’elle
ne fait pas d’hypothèse particulière sur la variation des paramètres physiques perturbés.
Cependant, dans le cadre de cette approche probabiliste, il est également possible d’introduire le développement en série de Taylor de la grandeur physique recherchée afin de
calculer des coefficients de sensibilité par la méthode de Monte Carlo (Rief, 1984 ;
Morillon, 2000).
10.4. La méthode d’atténuation en ligne droite
La méthode d’atténuation en ligne droite est utilisée (Rockwell, 1956 ; Jaeger, 1968 ;
Assad, 1995), pour traiter la propagation des γ et des neutrons rapides.
La suite de ce paragraphe est essentiellement consacrée au transport des γ.
10.4.1. Principe de la méthode
On a vu précédemment qu’en règle générale on cherche à calculer des réponses de détecteur R( ) (débit d’équivalent de dose, échauffements…) définies par une intégrale du
type :
(10.1)
avec g(E) : sensibilité du détecteur à un γ d’énergie E
La méthode d’atténuation en ligne droite (point kernel attenuation method) est un modèle
permettant de traiter de manière simplifiée la propagation des γ dans la matière. En effet,
cette approche fait l’économie du calcul explicite du flux de particules en tout point de
l’espace des phases. Le principe de la méthode d’atténuation en ligne droite consiste à
multiplier le flux sans choc des γ provenant directement de la source par un facteur synthétique appelé facteur d’accumulation (Buildup factor) qui permet de tenir compte de la
contribution des phénomènes de diffusion dans la matière (Figure 10.3).
Figure 10.3. a) Écran homogène. b) Écran lamellaire constitué de différents matériaux homogènes.
c) Flux sans choc et flux diffusé.
Tableau 10.4. Équivalent en centimètres d’une longueur de relaxation pour des γ d’énergie initiale
respectivement de 10 MeV, 1 MeV et 0,1 MeV se propageant dans différents matériaux.
Distances en cm
10 MeV
1 MeV
0,1 MeV
Eau
45,2
14,16
5,83
Fer
4,3
2,14
0,34
Plomb
1,8
1,26
0,16
r
R r
( )
g E
( ) r E
,
(
) E
d
E min
E max
#
ϭ
a
c
b
Radioprotection et ingénierie nucléaire
caractère tridimensionnel, l’avantage de la méthode des échantillons corrélés est qu’elle
ne fait pas d’hypothèse particulière sur la variation des paramètres physiques perturbés.
Cependant, dans le cadre de cette approche probabiliste, il est également possible d’introduire le développement en série de Taylor de la grandeur physique recherchée afin de
calculer des coefficients de sensibilité par la méthode de Monte Carlo (Rief, 1984 ;
Morillon, 2000).
10.4. La méthode d’atténuation en ligne droite
La méthode d’atténuation en ligne droite est utilisée (Rockwell, 1956 ; Jaeger, 1968 ;
Assad, 1995), pour traiter la propagation des γ et des neutrons rapides.
La suite de ce paragraphe est essentiellement consacrée au transport des γ.
10.4.1. Principe de la méthode
On a vu précédemment qu’en règle générale on cherche à calculer des réponses de détecteur R( ) (débit d’équivalent de dose, échauffements…) définies par une intégrale du
type :
(10.1)
avec g(E) : sensibilité du détecteur à un γ d’énergie E
La méthode d’atténuation en ligne droite (point kernel attenuation method) est un modèle
permettant de traiter de manière simplifiée la propagation des γ dans la matière. En effet,
cette approche fait l’économie du calcul explicite du flux de particules en tout point de
l’espace des phases. Le principe de la méthode d’atténuation en ligne droite consiste à
multiplier le flux sans choc des γ provenant directement de la source par un facteur synthétique appelé facteur d’accumulation (Buildup factor) qui permet de tenir compte de la
contribution des phénomènes de diffusion dans la matière (Figure 10.3).
Figure 10.3. a) Écran homogène. b) Écran lamellaire constitué de différents matériaux homogènes.
c) Flux sans choc et flux diffusé.
Tableau 10.4. Équivalent en centimètres d’une longueur de relaxation pour des γ d’énergie initiale
respectivement de 10 MeV, 1 MeV et 0,1 MeV se propageant dans différents matériaux.
Distances en cm
10 MeV
1 MeV
0,1 MeV
Eau
45,2
14,16
5,83
Fer
4,3
2,14
0,34
Plomb
1,8
1,26
0,16
r
R r
( )
g E
( ) r E
,
(
) E
d
E min
E max
#
ϭ
a
c
b