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R. Pianel
cours de cette École que les premières non-linéarités résonantes de type x 3 ont pour origine
l‘altération des effets d‘excitons due à la puissance excitatrice.
Schéma à 1 particule:
Etat de base
+ \ k ,
B.V.(pleine)
k,=k,
Etats excités
(sans effets
d’excitons)
k
I
électron
kr-kh
manquant
Etats excités
(avec effets d’excitons
et, à grande échelle,
effet polariton)
non
représentable
Schéma à 2 particules:
état de base l - 2
? E
état de base
kc-kv =ke +kh
t E
Figure 4.4 : Un schéma à 2 particules est indispensable pour comprendre I’exciton et, bien sûr, le polariton
excitonique. En haut, l’état de base est représenté par le point 0,O. Au milieu, un état excité (paire électron-trou)
par un point à l’intérieur de la parabole de courbure équivalent à une masse M = m=+mh. En bas, en incluant la
liaison électron trou, on obtient les états d’exciton en dessous de la parabole des paires électron-trou. A
l’intersection avec la courbe de dispersion des photons, le N zoom >> montre l’anticroisement de l’effet Polariton.
Rappelons qu’il s’agit de décrire les premières excitations élémentaires du système
électronique, à nombre d’électrons constant. Cette situation physique contraste avec celle du