L 'effet pho toréfrac tif
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compte des variations de E, durant le basculement de f Eo à T Eo. On résout alors l'équation
dévolution temporelle pour chaque demi-période du champ appliqué.
Figure 15 : Forme temporelle du champ électrique utilisé pour intensifier l'effet photoréfractif
Après un comportement transitoire, le régime permanent est atteint. Les valeurs à l'état
stationnaire pour un champ appliqué constant sont notées :
(5.18)
E," = E J ( E o )
= M Esc(Eo)
z = 2 ( E O ) ,
EJ(-E,) =- E;*@,),
et { z (-Eo) = z: (Eo).
Avec ces notations, nous pouvons réécrire l'équation dévolution du champ de charge
d'espace lorsqu'un champ créneau est appliqué au matériau. Pendant les demi-périodes
positives et négatives nous avons :
5.3.3.2 Valeur moyenne du champ
Lorsque l'état stationnaire est atteint la valeur moyenne temporelle de la dérivée du champ sur
une période est nulle. Nous pouvons alors calculer la valeur moyenne du champ de charge
d'espace. À partir du système (5.19), et en notant (X), la valeur moyenne de la variable X sur
une période, nous obtenons immédiatement :
($),=O
=+
(++$)(E,),-(%-+. z
-
(5.20)
Cette solution est souvent écrite sous la forme condensée suivante :
(5.21)
Cette formule se réduit à celle donnant l'expression du champ de charge d'espace sous
réseau mobile (5.17) lorsque l'on considère les mêmes conditions : E d <
que les deux techniques conduisent à des amplifications équivalentes sauf dans les matériaux
possédant une faible mobilité et pour lesquels la distance dont se déplacent les charges sous
l'effet du champ appliqué est plus petite que le pas du réseau. Dans ce cas la technique du
réseau mobile est plus efficace.
Cette technique du champ alternatif est non résonante ; elle peut être utilisée même dans
des matériaux absorbants avec des champs appliqués non uniformes. Un de ses
inconvénients, outre le danger des hautes tensions alternatives, provient de la biréfringence
du matériau qui est modulée temporellement à la fréquence du champ alternatif. La phase du
front de l'onde amplifiée oscille ce qui peut être préjudiciable dans certaines expériences où
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compte des variations de E, durant le basculement de f Eo à T Eo. On résout alors l'équation
dévolution temporelle pour chaque demi-période du champ appliqué.
Figure 15 : Forme temporelle du champ électrique utilisé pour intensifier l'effet photoréfractif
Après un comportement transitoire, le régime permanent est atteint. Les valeurs à l'état
stationnaire pour un champ appliqué constant sont notées :
(5.18)
E," = E J ( E o )
= M Esc(Eo)
z = 2 ( E O ) ,
EJ(-E,) =- E;*@,),
et { z (-Eo) = z: (Eo).
Avec ces notations, nous pouvons réécrire l'équation dévolution du champ de charge
d'espace lorsqu'un champ créneau est appliqué au matériau. Pendant les demi-périodes
positives et négatives nous avons :
5.3.3.2 Valeur moyenne du champ
Lorsque l'état stationnaire est atteint la valeur moyenne temporelle de la dérivée du champ sur
une période est nulle. Nous pouvons alors calculer la valeur moyenne du champ de charge
d'espace. À partir du système (5.19), et en notant (X), la valeur moyenne de la variable X sur
une période, nous obtenons immédiatement :
($),=O
=+
(++$)(E,),-(%-+. z
-
(5.20)
Cette solution est souvent écrite sous la forme condensée suivante :
(5.21)
Cette formule se réduit à celle donnant l'expression du champ de charge d'espace sous
réseau mobile (5.17) lorsque l'on considère les mêmes conditions : E d <
que les deux techniques conduisent à des amplifications équivalentes sauf dans les matériaux
possédant une faible mobilité et pour lesquels la distance dont se déplacent les charges sous
l'effet du champ appliqué est plus petite que le pas du réseau. Dans ce cas la technique du
réseau mobile est plus efficace.
Cette technique du champ alternatif est non résonante ; elle peut être utilisée même dans
des matériaux absorbants avec des champs appliqués non uniformes. Un de ses
inconvénients, outre le danger des hautes tensions alternatives, provient de la biréfringence
du matériau qui est modulée temporellement à la fréquence du champ alternatif. La phase du
front de l'onde amplifiée oscille ce qui peut être préjudiciable dans certaines expériences où