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G. Pauliat et G. Roosen
Aûs (rad.)
Figure 12 : Évolution du module de l'amplitude diffractée en fonction de la direction d'observation, dû,, et de
la direction du faisceau de lecture, AB,. Ce diagramme est tracé pour
e, = 400, es = -200, a l b = 0,025, a p = 0,033.
4.2.5 Sélectivité en longueur d'onde des hologrammes de volume
Pour calculer la sélectivité en longueur d'onde des hologrammes de volume, nous reprenons
une démarche par développement limité. L'hologramme est inscrit à la longueur d'onde ilé'
avec des faisceaux repérés par les angles (O:,, qt- = O) et (OF., p s = O). I1 est relu à la
longueur d'onde A = ill' +- Ail par un faisceau se propageant suivant la même direction que le
faisceau d'écriture, soit 8, = O:., q R = p:. = O. Nous recherchons à l'aide d'un
développement limité en AIL, Aûs et Ap, l'expression de l'amplitude diffractée à l'infini.
Nous avons :
En reportant ces expressions dans l'équation (4.10) nous obtenons l'expression de a,. Celle-ci
est encore constituée du produit de trois sinus cardinaux. Nous pourrions également tracer
l'évolution de a, dans le plan A I et AûS et montrer qu'un changement de longueur d'onde
entraîne un déplacement du maximum de diffraction en Aû,. Ce phénomène est bien connu
dans les hologrammes minces et est responsable des aberrations obtenues lors de la relecture
d'hologrammes à une longueur d'onde différente de celle d'écriture. Le troisième sinus
cardinal ne dépend que de Ail. L'efficacité de diffraction s'annule une première fois, quelle
que soit la direction d'observation AûS, lorsque AA est égal à I 6 1 la sélectivité angulaire en
longueur d'onde. Celle-ci est égale à :
(4.17)
La sélectivité en longueur d'onde est donc la plus forte dans la géométrie
contrepropageante, c'est-à-dire pour 8, - 8, = n.
G. Pauliat et G. Roosen
Aûs (rad.)
Figure 12 : Évolution du module de l'amplitude diffractée en fonction de la direction d'observation, dû,, et de
la direction du faisceau de lecture, AB,. Ce diagramme est tracé pour
e, = 400, es = -200, a l b = 0,025, a p = 0,033.
4.2.5 Sélectivité en longueur d'onde des hologrammes de volume
Pour calculer la sélectivité en longueur d'onde des hologrammes de volume, nous reprenons
une démarche par développement limité. L'hologramme est inscrit à la longueur d'onde ilé'
avec des faisceaux repérés par les angles (O:,, qt- = O) et (OF., p s = O). I1 est relu à la
longueur d'onde A = ill' +- Ail par un faisceau se propageant suivant la même direction que le
faisceau d'écriture, soit 8, = O:., q R = p:. = O. Nous recherchons à l'aide d'un
développement limité en AIL, Aûs et Ap, l'expression de l'amplitude diffractée à l'infini.
Nous avons :
En reportant ces expressions dans l'équation (4.10) nous obtenons l'expression de a,. Celle-ci
est encore constituée du produit de trois sinus cardinaux. Nous pourrions également tracer
l'évolution de a, dans le plan A I et AûS et montrer qu'un changement de longueur d'onde
entraîne un déplacement du maximum de diffraction en Aû,. Ce phénomène est bien connu
dans les hologrammes minces et est responsable des aberrations obtenues lors de la relecture
d'hologrammes à une longueur d'onde différente de celle d'écriture. Le troisième sinus
cardinal ne dépend que de Ail. L'efficacité de diffraction s'annule une première fois, quelle
que soit la direction d'observation AûS, lorsque AA est égal à I 6 1 la sélectivité angulaire en
longueur d'onde. Celle-ci est égale à :
(4.17)
La sélectivité en longueur d'onde est donc la plus forte dans la géométrie
contrepropageante, c'est-à-dire pour 8, - 8, = n.