278
.
G. Pauliat et G. Roosen
(& - k, - ir).-? = -(Aq, 27r - A q , ) ,
A.
2 n
[ k, - k, - k,).Y = -(AG, cos 8, - dû, cos O,),
A.
27r
[ i, - is - ir).Z = -( -de, sin 8, + Ad, sin 8,).
,
A
- - -
(4.12)
Figure 10 : Géométrie d'enregistrement prise pour effectuer les calculs.
Pour cette géométrie, la solution de l'équation (4.7) est analytique et proportionnelle à :
~.
avec 2' = ljcos q, cos 8, la longueur d'interaction et le coefficient de proportionnalité qui se
calcule aisément à partir de (4.7).
I1 convient de garder à l'esprit que l'équation (4.10) n'est qu'une approximation obtenue
en négligeant les effets de diffraction lors de la propagation des faisceaux dans le matériau.
De plus, les autres géométries d'enregistrement (par exemple si les faisceaux d'écriture
recouvrent totalement le matériau) conduisent à des expressions légèrement différentes. Les
trois sinus cardinaux de cette équation expriment la diffraction par les trois dimensions finies
de l'hologramme; les deux premiers par l'ouverture d'entrée et 1. e dernier par l'épaisseur. Nous
allons maintenant détailler les sélectivités angulaire et en longueur d'onde des hologrammes
de volume qui résultent de ce dernier terme.
Q, = sincl?(Aq,
- A q , ) ]
(4.13)
ZTC 88, sin(8, - 8,)
( Aû, cos 8, - AûS cos 8,)
.
G. Pauliat et G. Roosen
(& - k, - ir).-? = -(Aq, 27r - A q , ) ,
A.
2 n
[ k, - k, - k,).Y = -(AG, cos 8, - dû, cos O,),
A.
27r
[ i, - is - ir).Z = -( -de, sin 8, + Ad, sin 8,).
,
A
- - -
(4.12)
Figure 10 : Géométrie d'enregistrement prise pour effectuer les calculs.
Pour cette géométrie, la solution de l'équation (4.7) est analytique et proportionnelle à :
~.
avec 2' = ljcos q, cos 8, la longueur d'interaction et le coefficient de proportionnalité qui se
calcule aisément à partir de (4.7).
I1 convient de garder à l'esprit que l'équation (4.10) n'est qu'une approximation obtenue
en négligeant les effets de diffraction lors de la propagation des faisceaux dans le matériau.
De plus, les autres géométries d'enregistrement (par exemple si les faisceaux d'écriture
recouvrent totalement le matériau) conduisent à des expressions légèrement différentes. Les
trois sinus cardinaux de cette équation expriment la diffraction par les trois dimensions finies
de l'hologramme; les deux premiers par l'ouverture d'entrée et 1. e dernier par l'épaisseur. Nous
allons maintenant détailler les sélectivités angulaire et en longueur d'onde des hologrammes
de volume qui résultent de ce dernier terme.
Q, = sincl?(Aq,
- A q , ) ]
(4.13)
ZTC 88, sin(8, - 8,)
( Aû, cos 8, - AûS cos 8,)