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G. Pauliat et G. Roosen
I
1
1
1
O, = -
2.6.2.5 ADproximation du régime d‘excitation auasi-continue
Cette approximation du régime d’excitation quasi-continue, qui se rajoute à l’approximation
adiabatique et à l’approximation des faibles illuminations, correspond au régime de
fonctionnement d‘un très grand nombre de montages. On pourrait directement résoudre les
équations du modèle de transport de charge avec cette hypothèse supplémentaire ce qui nous
aurait amené plus rapidement à la solution suivante. Ici, nous repartons de l’équation (2.71)
qui se réduit, avec cette approximation supplémentaire, à une équation différentielle
complexe du premier ordre :
I -
-
(2.79)
I
I
L’état stationnaire est le même que précédemment.
La constante z , est inversement proportionnelle à no (équation (2.20)) et donc à IO (équation
(2.61)). Elle est généralement telle que l/zd, << I/z, , l/zd, ce qui nous permet d’écrire :
(2.80)
“ \ z d
* E )
Avec les notations des temps caractéristiques, paragraphe 2.3.7, nous avons :
en
(2.81)
(2.82)
Ces expressions font apparaître ce qui est lié au matériau ou à l’expérience. Dans une
même classe de matériaux, i.e. possédant le même tenseur de permittivité diélectrique, la
cinétique du champ de charge d‘espace dépend de deux paramètres du milieu : de E, ou ce
qui revient au même de
ou de Nen, et de L la longueur de diffusion qui n‘entrait pas en
compte pour l’état stationnaire. Elle dépend aussi de trois paramètres expérimentaux, A le pas
du réseau induit, E, le champ appliqué, I l’intensité lumineuse par l’intermédiaire de zdt.
Ainsi, la constante de temps de réponse z, peut facilement être modifiée sur un matériau
donné. En modifiant l’intensité optique (donc la vitesse à laquelle on délivre l’énergie), un
même échantillon peut avoir des temps de réponse de l’ordre de la seconde ou de la
nanoseconde, voire de la picoseconde. On peut également modifier la constante de temps en
changeant soit le pas du réseau soit le champ électrique appliqué ce qui, suivant les
matériaux, augmente ou diminue la constante de temps. Ces deux dernières méthodes ont
G. Pauliat et G. Roosen
I
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O, = -
2.6.2.5 ADproximation du régime d‘excitation auasi-continue
Cette approximation du régime d’excitation quasi-continue, qui se rajoute à l’approximation
adiabatique et à l’approximation des faibles illuminations, correspond au régime de
fonctionnement d‘un très grand nombre de montages. On pourrait directement résoudre les
équations du modèle de transport de charge avec cette hypothèse supplémentaire ce qui nous
aurait amené plus rapidement à la solution suivante. Ici, nous repartons de l’équation (2.71)
qui se réduit, avec cette approximation supplémentaire, à une équation différentielle
complexe du premier ordre :
I -
-
(2.79)
I
I
L’état stationnaire est le même que précédemment.
La constante z , est inversement proportionnelle à no (équation (2.20)) et donc à IO (équation
(2.61)). Elle est généralement telle que l/zd, << I/z, , l/zd, ce qui nous permet d’écrire :
(2.80)
“ \ z d
* E )
Avec les notations des temps caractéristiques, paragraphe 2.3.7, nous avons :
en
(2.81)
(2.82)
Ces expressions font apparaître ce qui est lié au matériau ou à l’expérience. Dans une
même classe de matériaux, i.e. possédant le même tenseur de permittivité diélectrique, la
cinétique du champ de charge d‘espace dépend de deux paramètres du milieu : de E, ou ce
qui revient au même de
ou de Nen, et de L la longueur de diffusion qui n‘entrait pas en
compte pour l’état stationnaire. Elle dépend aussi de trois paramètres expérimentaux, A le pas
du réseau induit, E, le champ appliqué, I l’intensité lumineuse par l’intermédiaire de zdt.
Ainsi, la constante de temps de réponse z, peut facilement être modifiée sur un matériau
donné. En modifiant l’intensité optique (donc la vitesse à laquelle on délivre l’énergie), un
même échantillon peut avoir des temps de réponse de l’ordre de la seconde ou de la
nanoseconde, voire de la picoseconde. On peut également modifier la constante de temps en
changeant soit le pas du réseau soit le champ électrique appliqué ce qui, suivant les
matériaux, augmente ou diminue la constante de temps. Ces deux dernières méthodes ont