L 'effet pho toréfrac tif
259
' I - i
i
I
i
1 .
- - -+-+--= - + 1 w'
1
1
1
'+
' R
' d
' d i
' E .
"
(2.72)
-+--- - 'dt ' R
'I'd
'E'I
- l + i w e ,
- 1
1 1
i-',
'- -+-+--i
'dE
' R
'd
' E
Le champ El comporte une composante rapide qui oscille à une fréquence l/zE
directement liée à la mobilité des charges [59, 601. Cette oscillation s'amortit avec une
constante de temps de z' . L'existence de deux constantes de temps provient de ce que le
champ de charge d'espace El résulte de la superposition d'un champ provenant de la
modulation spatiale dans les centres profonds E? et dun champ dû à la modulation spatiale
des porteurs de charge Ef' :
E , = E ; " " + E Y .
(2.73)
Ce champ est relié à la population électronique par la relation de Poisson :
(2.74)
Afin d'estimer les ordres de grandeur respectifs de ces deux champs, nous résolvons
ik, E~E:E;C =-e nl .
l'équation (2.71) en cherchant la réponse du système à la "marche" de modulation suivante :
t < O M # O ,
t > O M = O ,
t < O M = O
t > O M # O
(2.75)
Nous obtenons :
et
El(t) = A exp (-t/r+) + B exp ( - t / z ) + M E,, exp(ip) ,
(2.76)
' d
' E
Les deux constantes complexes A et B sont calculées à partir des conditions de continuité à
t = O. Nous trouvons :
I I A/ B = - z+/T-~J << 1 .
(2.78)
Le premier terme de l'équation (2.76) est donc faible par rapport au second et décroît
beaucoup plus rapidement. I1 sera donc négligeable dans une expérience de ce type (i.e.
marche de modulation). On peut montrer que cette approximation équivaut à poser
anl/at = O dans l'équation (2.57) et à négliger n, devant N , (donc à négliger le réseau de
champ dû aux électrons devant le réseau de champ dû aux centres profonds). Cette
approximation est souvent appelée approximation du régime d'excitation quasi-continue.
Nous verrons dans le chapitre 5 que l'application d'un champ alternatif de haute
fréquence augmente de façon importante le rapport A / B [61-631 et conduit à l'obtention de
champs de charge d'espace de valeurs plus importantes. Néanmoins, pour la plupart des
expériences, ce rapport est usuellement très faible.
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Le champ El comporte une composante rapide qui oscille à une fréquence l/zE
directement liée à la mobilité des charges [59, 601. Cette oscillation s'amortit avec une
constante de temps de z' . L'existence de deux constantes de temps provient de ce que le
champ de charge d'espace El résulte de la superposition d'un champ provenant de la
modulation spatiale dans les centres profonds E? et dun champ dû à la modulation spatiale
des porteurs de charge Ef' :
E , = E ; " " + E Y .
(2.73)
Ce champ est relié à la population électronique par la relation de Poisson :
(2.74)
Afin d'estimer les ordres de grandeur respectifs de ces deux champs, nous résolvons
ik, E~E:E;C =-e nl .
l'équation (2.71) en cherchant la réponse du système à la "marche" de modulation suivante :
t < O M # O ,
t > O M = O ,
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(2.76)
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Les deux constantes complexes A et B sont calculées à partir des conditions de continuité à
t = O. Nous trouvons :
I I A/ B = - z+/T-~J << 1 .
(2.78)
Le premier terme de l'équation (2.76) est donc faible par rapport au second et décroît
beaucoup plus rapidement. I1 sera donc négligeable dans une expérience de ce type (i.e.
marche de modulation). On peut montrer que cette approximation équivaut à poser
anl/at = O dans l'équation (2.57) et à négliger n, devant N , (donc à négliger le réseau de
champ dû aux électrons devant le réseau de champ dû aux centres profonds). Cette
approximation est souvent appelée approximation du régime d'excitation quasi-continue.
Nous verrons dans le chapitre 5 que l'application d'un champ alternatif de haute
fréquence augmente de façon importante le rapport A / B [61-631 et conduit à l'obtention de
champs de charge d'espace de valeurs plus importantes. Néanmoins, pour la plupart des
expériences, ce rapport est usuellement très faible.