Effets non linéaires en optique guidée
179
-1, Refleeled
O. lrinsmlltcd
0.08 -
r
l
,
.
.
.
I
.
.
.
.
I
.
. .
1
-
31.0
31.1
31.2
31.3
Angle of incidacc
O, Refleeled
31.0
31.1
31.2
31.3
Angle of incidcncc
Angle of incidcna
31.0
31.1
31.2
31.3
Angle of incidence
1, Trinrmitled
Figure 15 : Test numérique de la validité du développement au pôle pour un coupleur à réseau.
Cette situation devient très délicate en régime non linéaire, puisque tous les modes sont
alors couplés par la non-linéarité dans l'espace réel et non dans l'espace de Fourier des
fréquences spatiales. D'où l'intérêt d'utiliser dans ce cas un mode unique, qui décrit le champ
total dans le résonateur. Ce mode a clairement un rapport avec le mode à fuite avec les
difficultés dont on a déjà parlé. Ces difficultés mathématiques ont sans doute un lien avec le
fait que la structure rayonnante introduit des résonances dans le continuum des modes de
l'espace libre [47].
Modes guidés
2 classes de modes rayonnés
& f L f
Figure 16 : Modes rayonnés.
6.3 Effets transverses et dynamiques
De façon évidente, un coupleur distribué est en quelque sorte un résonateur de Fabry-Perot
utilisé sous incidence oblique. LA valeur de l'angle dincidence (nul ou non) joue un rôle
fondamental sur lequel nous allons insister. II est bien connu que le résonateur de Fabry-Perot
non linéaire est bistable lorsqu'il est éclairé sous incidence normale. L'existence de la