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B. Hünerlage
la position spectrale de la raie de Hyper-Raman à faible intensité. Les courbes en pointillé
donnent le résultat calculé pour les positions des raies dédoublées discutées avant. On voit
bien que, pour une densité np < 2.10 l 3 cm-3 photons du faisceau pompe, une seule solution des
équations (30) et (31) existe et que pour np 2 10 l5 cm-3 les effets de saturation interviennent.
Pour ajuster la théorie aux points expérimentaux ils faudrait augmenter largement les
constantes d’amortissement intervenant dans la matrice densité.
I
(a.\
3.1
Figure 58 : Intensité du signal 1‘” en fonction de Am“’ = 2Awp - ho, pour différentes énergies de photon
hw, = (3,1858 ; 3,1856 ; 3,1854 et 3, 1851 eV du haut vers le bas). Les flèches indiquent les positions spectrales
des raies Hyper-Raman pour les mêmes intensités d’excitation.
3l89
3.18€!
3 v
3
4
3.185
318( - y x
‘
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I
\ ,
I
1 o - ~
1 ’ 0 .
I 014
np(phot./cm3)
Figure 59 : Position des maxima des spectres d’excitation en fonction de l’intensité du faisceau pompe qui induit
la renormalisation de la relation de dispersion.