Méthodes expérimentales de l'optique non linéaire
151
res? beam
Pump beam
\
S A HPiE
.
.
d
Figure 57 : Mélange à quatre ondes non dégénérées et diffusion Hyper Raman.
Dans le cas de mélange à quatre ondes, le faisceau test
d'onde I?, induit la recombinaison de l'état intermédiaire et
signal de pulsation o (') et de vecteur d'onde I?") tel que
2hwp = h o , + hw(I)
2kt, =il + k(') + Al?
de pulsation ot et de vecteur
donne lieu à l'émission d'un
(99)
Ce processus induit a lieu avec conservation d'énergie mais fait intervenir un désaccord
Il devient nul lorsque I?, = K et en conséquence I?' " = 4 ou l'inverse.
D'après l'équation (65) l'intensité du signal varie comme :
sin(AKd/2)
( A K d l 2 )
I " ) Ix'3)12Zp I, d 2
Si l'on garde la configuration, les intensités et hop constants et que l'on ne fasse varier
que hot, AK varie rapidement et un spectre d'excitation de I") montre un maximum prononcé
quand AI? = O. Comme le montre la figure 58 pour CuCl à 4 K en choisissant p = 11" sa
position spectrale coïncide bien avec la position spectrale des raies Hyper-Raman [78]
(indiqué par les flèches) mesurées dans la même expérience en coupant le faisceau test.
L'intensité de I(') est, par contre, plusieurs ordres de grandeurs plus importante que celle des
raies Hyper-Raman. Nous avons donc pu étudier, grâce à cette technique [79] la variation de
la zone induite par laser montrée sur la figure 20 en fonction de son intensité. Dans CuCl,
nous avons choisi une situation angulaire (p = IO") et une énergie de photon hop = 3.1845 eV
telle que Am'" se trouve dans la région de dédoublement des raies Hyper-Raman. La figure 59
montre le résultat où A o indique la position du maximum du spectre d'excitation et la flèche
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res? beam
Pump beam
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S A HPiE
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d
Figure 57 : Mélange à quatre ondes non dégénérées et diffusion Hyper Raman.
Dans le cas de mélange à quatre ondes, le faisceau test
d'onde I?, induit la recombinaison de l'état intermédiaire et
signal de pulsation o (') et de vecteur d'onde I?") tel que
2hwp = h o , + hw(I)
2kt, =il + k(') + Al?
de pulsation ot et de vecteur
donne lieu à l'émission d'un
(99)
Ce processus induit a lieu avec conservation d'énergie mais fait intervenir un désaccord
Il devient nul lorsque I?, = K et en conséquence I?' " = 4 ou l'inverse.
D'après l'équation (65) l'intensité du signal varie comme :
sin(AKd/2)
( A K d l 2 )
I " ) Ix'3)12Zp I, d 2
Si l'on garde la configuration, les intensités et hop constants et que l'on ne fasse varier
que hot, AK varie rapidement et un spectre d'excitation de I") montre un maximum prononcé
quand AI? = O. Comme le montre la figure 58 pour CuCl à 4 K en choisissant p = 11" sa
position spectrale coïncide bien avec la position spectrale des raies Hyper-Raman [78]
(indiqué par les flèches) mesurées dans la même expérience en coupant le faisceau test.
L'intensité de I(') est, par contre, plusieurs ordres de grandeurs plus importante que celle des
raies Hyper-Raman. Nous avons donc pu étudier, grâce à cette technique [79] la variation de
la zone induite par laser montrée sur la figure 20 en fonction de son intensité. Dans CuCl,
nous avons choisi une situation angulaire (p = IO") et une énergie de photon hop = 3.1845 eV
telle que Am'" se trouve dans la région de dédoublement des raies Hyper-Raman. La figure 59
montre le résultat où A o indique la position du maximum du spectre d'excitation et la flèche