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B. Honerlage
Dans le cas des nanocristaux de CdSe dans un verre de borosilicate, le terme non
résonant n’avait pas d’importance [77]. Comme nous le voyons sur la figure 56, qui montre
l’intensité du signal en fonction de A(w - 01) on couvre une grande plage spectrale et la
variation de l’intensité peut être mesurée sur cinq ordres de grandeur si le terme non résonant
est faible. En utilisant le modèle [75] on trouve des valeurs de TI = 10 f 1 ps, TZ = 100 f 20 fs
pour i’échantillon vierge et TI = 0,6 k 0,l ps et Tz = 30 +_ 20 fs pour l’échantillon noirci.
L’origine de ce noircissement est discuté dans le cours de D. Ricard de cet ouvrage. De plus,
la résonance Raman-Stokes apparaît comme maximum secondaire. Elle ne pouvait pas être
traitée dans le cadre de la théorie [75].
Figure 56 : Mélange à quatre ondes non dégénérées dans des nanocristaux de CdSe avec des échantillons vierges
et noircis par excitation laser [76]
Dans le cas des nanocristaux, la théorie [75] peut être appliquée parce que la raie s’est
élargie d’une manière inhomogène. Outre la détermination des temps de relaxation TI et TZ,
on peut aussi utiliser cette même technique du mélange à quatre ondes non dégénérées pour la
détermination de l’accord de phase dans un processus de collision similaire à la diffusion
Hyper-Raman. On peut ainsi déterminer la déformation de la relation de dispersion, induite
par la haute intensité d’excitation.
La configuration géométrique est résumée pour les processus sur la figure 57. Dans le
processus de diffusion Hyper-Raman seul le faisceau pompe est présent. Il- excite un état
intermédiaire dont la recombinaison a lieu avec conservation d’énergie et de la quantité de
mouvement :
2Aw, = E ( q ) + E ( K )
2k, = + K
Ceci est un processus spontané.
B. Honerlage
Dans le cas des nanocristaux de CdSe dans un verre de borosilicate, le terme non
résonant n’avait pas d’importance [77]. Comme nous le voyons sur la figure 56, qui montre
l’intensité du signal en fonction de A(w - 01) on couvre une grande plage spectrale et la
variation de l’intensité peut être mesurée sur cinq ordres de grandeur si le terme non résonant
est faible. En utilisant le modèle [75] on trouve des valeurs de TI = 10 f 1 ps, TZ = 100 f 20 fs
pour i’échantillon vierge et TI = 0,6 k 0,l ps et Tz = 30 +_ 20 fs pour l’échantillon noirci.
L’origine de ce noircissement est discuté dans le cours de D. Ricard de cet ouvrage. De plus,
la résonance Raman-Stokes apparaît comme maximum secondaire. Elle ne pouvait pas être
traitée dans le cadre de la théorie [75].
Figure 56 : Mélange à quatre ondes non dégénérées dans des nanocristaux de CdSe avec des échantillons vierges
et noircis par excitation laser [76]
Dans le cas des nanocristaux, la théorie [75] peut être appliquée parce que la raie s’est
élargie d’une manière inhomogène. Outre la détermination des temps de relaxation TI et TZ,
on peut aussi utiliser cette même technique du mélange à quatre ondes non dégénérées pour la
détermination de l’accord de phase dans un processus de collision similaire à la diffusion
Hyper-Raman. On peut ainsi déterminer la déformation de la relation de dispersion, induite
par la haute intensité d’excitation.
La configuration géométrique est résumée pour les processus sur la figure 57. Dans le
processus de diffusion Hyper-Raman seul le faisceau pompe est présent. Il- excite un état
intermédiaire dont la recombinaison a lieu avec conservation d’énergie et de la quantité de
mouvement :
2Aw, = E ( q ) + E ( K )
2k, = + K
Ceci est un processus spontané.