Méthodes expérimentales de l’optique non linéaire
J
10 47
r
h
2 103;
LLJ
2
h
-
d j
147
.t
O
CdS
a ’
Figure 53 : Intensité du signal en fonction du retard entre P3 et Pl pour différentes valeurs de A.
(A = 8, 5,4, 3 pm du haut vers le bas).
T = 300 K
I
I
I
I
I
I
I
Dans CdS, le coefficient de diffusion ambipolaire D est anisotrope : pour des paires
électron-trous il est donné par
où, par la relation d’Einstein
De,h sont les coefficients de diffusion des électrons et trous, respectivement, & h est leur
mobilité et ke la constante de Boltzmann. Dans un simple modèle de Drude
où zcoll représente le temps moyen entre deux collisions successives et m& est la masse
effective des électrons et trous. La masse effective de la bande de valence A de CdS est
anisotrope. Elle vaut [ 1,731
(91)
pour iiC et k I/ C où 2 représente l’axe cristallin de CdS. La masse effective de la bande de
conduction m, par contre est isotrope.
Dans une autre série d’expériences [71] nous avons testé cet effet à T = 300K en excitant
CdS près de la transition bande à bande (ho = 2,475 eV). Le résultat est montré sur la
figure 54 où I’anisotropie de la constante de diffusion est entièrement expliquée par
l’anisotropie de la bande de valence. La constante de diffusion D diminue et devient isotrope
inhl = 0,7 mo et mw/ = 2,5 mo