Méthodes expérimentales de l'optique non linéaire
cos(mt) dt
A 2n
A =I 2n P C O S '
= A i i" J , ($)
où J, est la fonction de Bessel d'ordre m. Pour $ << 1,
JO(@) = 1
Ji($) = J.i(@) = $12
Parce que $ << 1, l'efficacité de diffraction au premier ordre q vaut alors
soit avec Aiï =An -k i A{ :
Pour une non-linéarité de type Kerr :
et nous obtenons :
À partir des équations (67) et (73) on peut donc déterminer f3' en mesurant les intensités des
quatre faisceaux.
5.1 Réseaux épais
Si la longueur d'interaction d est grande, AK doit être approximativement nul et la condition
de Bragg s'impose. La configuration la plus simple [65] à deux faisceaux, est montrée sur la
figure 42
signal
Figure 42 : Expérience de mélange à quatre ondes dans une configuration à deux faisceaux, destinée à la mesure
du temps de déphasage.