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B. Honerlage
Si cp > - 1, le réseau est appelé ‘‘ épais ” ou “ réseau de volume ”,
Lorsque ce déphasage est important, les différentes ondes diffractées interfèrent de façon
destructive : aucun signai ne peut être observé. Une interférence constructive, ou le déphasage
cp = O pour toutes les ondes partielles sortant de l’échantillon, peut être obtenue dans le cas où
l’angle d’incidence p du test est choisi tel que p = - a. Dans cette configuration
symétrique, tous les chemins optiques des différentes ondes partielles diffractées sont égaux et
ils interfèrent d’une manière constructive
Le mélange à quatre ondes peut de cette façon être compris dans l’interaction de quatre
faisceaux de vecteurs d’onde ki (i = 1 , 2 , 3 ou 4) : les deux premiers inscrivent un réseau de
diffraction sur lequel un troisième se diffracte pour générer le quatrième.
Considérons cp = O dans le cas limite où les faisceaux pompes ne sont pas atténués. Si
nous considérons que des processus de troisième ordre, un faisceau P4 est généré qui est
caractérisé par le vecteur d’onde
(64)
i4 doit être un état propagatoire vérifiant la relation de dispersion. Dans l’équation (60) &
est le désaccord de phase qui peut apparaître parce que la conservation d’énergie des quatre
quasi-particules doit être strictement respectée. Son intensité L est de la forme
i, =ICz -i, +i3 + A i
sin (AK d i 2)
A K d i 2
I , = I X ‘ ~ ’ ( ~ I ,
I , I , d 2 (
Considérons le cas où il y a “ accord de phase ” (AK d = O) qui donne lieu à la plus
grande intensité de diffraction. L’efficacité de diffraction est définie par
I
q = 4
(66)
1 3
où 13 est l’intensité du faisceau diffracté sur le réseau créé par les faisceaux “ 1 ” et
“ 2 ”. q peut être calculé analytiquement dans les approximations discutées plus haut.
Une modulation spatiale de l’indice de réfraction complexe n’ = n + AZ(n) mène à une
amplitude de la transmittance t (x) de la forme :
avec
2 n A Z d
@=A
Si Ai est l’amplitude de l’onde incidente, l’amplitude A,,, de l’onde diffractée à l’ordre m est
donnée par :
En faisant le changement de variables t = 2a XIA , il vient :
B. Honerlage
Si cp > - 1, le réseau est appelé ‘‘ épais ” ou “ réseau de volume ”,
Lorsque ce déphasage est important, les différentes ondes diffractées interfèrent de façon
destructive : aucun signai ne peut être observé. Une interférence constructive, ou le déphasage
cp = O pour toutes les ondes partielles sortant de l’échantillon, peut être obtenue dans le cas où
l’angle d’incidence p du test est choisi tel que p = - a. Dans cette configuration
symétrique, tous les chemins optiques des différentes ondes partielles diffractées sont égaux et
ils interfèrent d’une manière constructive
Le mélange à quatre ondes peut de cette façon être compris dans l’interaction de quatre
faisceaux de vecteurs d’onde ki (i = 1 , 2 , 3 ou 4) : les deux premiers inscrivent un réseau de
diffraction sur lequel un troisième se diffracte pour générer le quatrième.
Considérons cp = O dans le cas limite où les faisceaux pompes ne sont pas atténués. Si
nous considérons que des processus de troisième ordre, un faisceau P4 est généré qui est
caractérisé par le vecteur d’onde
(64)
i4 doit être un état propagatoire vérifiant la relation de dispersion. Dans l’équation (60) &
est le désaccord de phase qui peut apparaître parce que la conservation d’énergie des quatre
quasi-particules doit être strictement respectée. Son intensité L est de la forme
i, =ICz -i, +i3 + A i
sin (AK d i 2)
A K d i 2
I , = I X ‘ ~ ’ ( ~ I ,
I , I , d 2 (
Considérons le cas où il y a “ accord de phase ” (AK d = O) qui donne lieu à la plus
grande intensité de diffraction. L’efficacité de diffraction est définie par
I
q = 4
(66)
1 3
où 13 est l’intensité du faisceau diffracté sur le réseau créé par les faisceaux “ 1 ” et
“ 2 ”. q peut être calculé analytiquement dans les approximations discutées plus haut.
Une modulation spatiale de l’indice de réfraction complexe n’ = n + AZ(n) mène à une
amplitude de la transmittance t (x) de la forme :
avec
2 n A Z d
@=A
Si Ai est l’amplitude de l’onde incidente, l’amplitude A,,, de l’onde diffractée à l’ordre m est
donnée par :
En faisant le changement de variables t = 2a XIA , il vient :