Méthodes expérimentales de l’optique non linéaire
111
t h3 (eV)
3.172
3.168
3.164
3.172
3.168
3(1<
cv)
L
C
3
- 0
0700 ps
1000 ps
n
0 1
I
,\
^I
i . , ”
0 -
3918 3 9 0 6
3 912
35
A (A)Figure 22 : Spectre d’absorption induite résolu en temps dans CuCI.
4
18
On voit bien qu’à un retard 2 de 260 ps la distribution n’est pas entièrement thermalisée
et pour 2 > 300 ps on obtient une raie qui a la forme qui correspond à une distribution de
Boltzmann inversée. Pour calculer la forme de la raie (trait plein) nous avons pris une
distribution de Boltzmann pour les excitons transverses carractérisée par une température Te
différente de celle du réseau. Nous avons négligé l’effet polariton, ce qui explique les
différences avec les points expérimentaux à haute énergie de photon. L’absorption induite
n’apparaît -due à une émission stimulée- qu’après 250ps et on voit (figure23) la
thermalisation du gaz d’exciton.
50
4 0
2o t
I
1
I
I
I
I
I
I
I
I
1.2
r(ns)
OX
0.6
0.8
1.0
L I
o. 2
Figure 23 : Thermalisation des excitons dans CuCl à 4 K