110
B. Honerlage
-
I I I I I I
4.0
4.5
3.180 h q (eV)
3.105
Re Q+(ldci?ï’lFigure 20 : Dispersion d’un faisceau test au voisinage
de EbJ2 quand un faisceau pompe excite CuCl à
l’énergie de photon fiap pour différentes intensités de
pompe.
Figure 21 : Positions de Raies hyper-Raman à faible
intensité d’excitation (en pointillé) et forte intensité
d’excitation (Cercles). Le trait plein donne les positions
calculées en tenant compte de la renormalisation de la
dispersion de polariton.
2.5 Absorption induite dans CuCl
Revenons à la figure 16 de CuCl et la raie notée AI. À partir de notre connaissance des
énergies du biexciton, des excitons et de leurs masses effectives, nous pouvons l’identifier
comme étant due à une transition entre des polaritons thermalisés sur la b.i.p. et le biexciton.
Parce que la masse effective du biexciton est à peu près le double de celle de I’exciton, on
obtient des raies spectralement larges si les excitons sont distribués dans leurs bandes [30].
Cette distribution d’excitons peut être décrite par une température effective. Nous avons
étudié l’évolution de cette distribution en temps en excitant CuCl avec la quatrième
harmonique d’un laser Nd : Yag à modes couples. Les impulsions ont une durée de 30 ps. Une
partie du faisceau est focalisée dans une cuvette, contenant du D20. Par effet de Raman
stimulé, un continuum, spectralement large et de même durée que les impulsions laser est créé
et nous sert comme impulsion test. Après passage par une ligne de retard, le faisceau test est
focalisé sur l’échantillon qui est refroidi à 4K. Le spectre transmis est analysé en calculant
l’absorption induite à partir du rapport des intensités test transmises par l’échantillon sans
Jo(o1) et avec J(o) excitation laser. La figure 22 montre le coefficient d’absorption induit
C ~ J = ln(JdJ).
B. Honerlage
-
I I I I I I
4.0
4.5
3.180 h q (eV)
3.105
Re Q+(ldci?ï’lFigure 20 : Dispersion d’un faisceau test au voisinage
de EbJ2 quand un faisceau pompe excite CuCl à
l’énergie de photon fiap pour différentes intensités de
pompe.
Figure 21 : Positions de Raies hyper-Raman à faible
intensité d’excitation (en pointillé) et forte intensité
d’excitation (Cercles). Le trait plein donne les positions
calculées en tenant compte de la renormalisation de la
dispersion de polariton.
2.5 Absorption induite dans CuCl
Revenons à la figure 16 de CuCl et la raie notée AI. À partir de notre connaissance des
énergies du biexciton, des excitons et de leurs masses effectives, nous pouvons l’identifier
comme étant due à une transition entre des polaritons thermalisés sur la b.i.p. et le biexciton.
Parce que la masse effective du biexciton est à peu près le double de celle de I’exciton, on
obtient des raies spectralement larges si les excitons sont distribués dans leurs bandes [30].
Cette distribution d’excitons peut être décrite par une température effective. Nous avons
étudié l’évolution de cette distribution en temps en excitant CuCl avec la quatrième
harmonique d’un laser Nd : Yag à modes couples. Les impulsions ont une durée de 30 ps. Une
partie du faisceau est focalisée dans une cuvette, contenant du D20. Par effet de Raman
stimulé, un continuum, spectralement large et de même durée que les impulsions laser est créé
et nous sert comme impulsion test. Après passage par une ligne de retard, le faisceau test est
focalisé sur l’échantillon qui est refroidi à 4K. Le spectre transmis est analysé en calculant
l’absorption induite à partir du rapport des intensités test transmises par l’échantillon sans
Jo(o1) et avec J(o) excitation laser. La figure 22 montre le coefficient d’absorption induit
C ~ J = ln(JdJ).