Méthodes expérimentales de l’optique non linéaire
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de la résonance excitonique (figure 19). À fortes intensités d’excitation, la résonance se
déplace par effet Stark optique. De plus, la figure 20 donne la dispersion de polariton quand
un faisceau pompe excite CuCl à l’énergie de photon ho,. Une forte anomalie apparaît à
l’énergie de photon Egi - hop et de plus, la dispersion est changée dans une grande plage. En
prenant les deux dispersions et en suivant la même procédure que précédemment pour le
calcul des positions spectrales des raies hyper-Raman, on obtient le résultat donné sur la
figure 21 par le trait plein. II apparaît clairement que la dispersion est fortement déformée par
la grande intensité d’excitation. Les anomalies apparaissent quand, soit le polariton observé
sur la b.i.p. ou son complément se trouve dans la région de forte variation de El avec QI [25291. Le fait que l’on observe les variations de la position de R: et R i avec l’intensité aussi
quand le complément du polariton qui est observé se trouve dans la région perturbée, montre
bien qu’il s’agit d’un effet dispersif et pas d’une simple réabsorption.
,
L
lil
I l
I
I
l
I
I
3
4
5
6
7
8
9 Q(1O5crn-‘
Figure 19a : Dispersion CuCl proche de l’énergie EbJ2 pour différentes intensités d’excitation.
Figure 19b : Absorption de CuCl proche de l’énergie Ebi/2 pour différentes intensités d’excitation.