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B. Honerlage
dispersion des biexcitons. Nous avons fait ces mesures dans CuBr qui possède six états de
biexciton dont la dégénérescence est levée par l’interaction d’échange trou-trou. Ils ont la
symétrie ri , r3 et r, à K = O et ont pu être identifiés en utilisant des sources polarisées
linéairement [18]. La figure 17 montre le spectre de transmission [19] de CuBr dans une
configuration parallèle et antiparallèle et la figure 18 la dispersion [20] avec le résultat d’un
calcul pour des branches optiquement actives ou non. Dans ces figures, les vecteurs d’ondes
sont calculés à partir des dispersions de polariton connues par diffusion hyper-Raman et les
angles d’incidence des faisceaux, et les points donnent les énergies mesurées.
1
-
b r ;
2
W -
I 7
5.91i
r;
5.905
I
I
I
5
10
15
K ~ ;
( 1 0 ~ ~ ~ - ? -
Figure 17 : “ TPA ” dans CuBr dsans excitation -
b/continuum et laser antiparallèle - c/parallèle.
Figure 18 : Dispersion des biexcitons dans CuBr.
Traits pleins : niveaux accessibles par absorption à
deux photons, pointillés : niveaux inaccessibles.
2.4. Diffusion Hyper-Raman à forte intensité d’excitation.
Revenons à CuCI. Après avoir identifié le niveau biexcitonique il est clair que, si un tel niveau
existe, il aura des effets non linéaires, c’est-à-dire qu’il modifiera la dispersion de polariton et
l’absorption sous forte intensité d’excitation. À ce propos, il faut distinguer deux cas : le cas
dégénéré (un seul faisceau modifie la fonction diélectrique à sa propre fréquence) et le cas non
dégénéré (il modifie la fonction diélectrique aussi à d’autres fréquences et peut ainsi modifier
les propriétés de propagation et d’absorption d’un faisceau test). En utilisant la technique de la
matrice densité [21 - 241, nous avons calculé la dispersion et l’absorption d’un faisceau près
B. Honerlage
dispersion des biexcitons. Nous avons fait ces mesures dans CuBr qui possède six états de
biexciton dont la dégénérescence est levée par l’interaction d’échange trou-trou. Ils ont la
symétrie ri , r3 et r, à K = O et ont pu être identifiés en utilisant des sources polarisées
linéairement [18]. La figure 17 montre le spectre de transmission [19] de CuBr dans une
configuration parallèle et antiparallèle et la figure 18 la dispersion [20] avec le résultat d’un
calcul pour des branches optiquement actives ou non. Dans ces figures, les vecteurs d’ondes
sont calculés à partir des dispersions de polariton connues par diffusion hyper-Raman et les
angles d’incidence des faisceaux, et les points donnent les énergies mesurées.
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b r ;
2
W -
I 7
5.91i
r;
5.905
I
I
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5
10
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K ~ ;
( 1 0 ~ ~ ~ - ? -
Figure 17 : “ TPA ” dans CuBr dsans excitation -
b/continuum et laser antiparallèle - c/parallèle.
Figure 18 : Dispersion des biexcitons dans CuBr.
Traits pleins : niveaux accessibles par absorption à
deux photons, pointillés : niveaux inaccessibles.
2.4. Diffusion Hyper-Raman à forte intensité d’excitation.
Revenons à CuCI. Après avoir identifié le niveau biexcitonique il est clair que, si un tel niveau
existe, il aura des effets non linéaires, c’est-à-dire qu’il modifiera la dispersion de polariton et
l’absorption sous forte intensité d’excitation. À ce propos, il faut distinguer deux cas : le cas
dégénéré (un seul faisceau modifie la fonction diélectrique à sa propre fréquence) et le cas non
dégénéré (il modifie la fonction diélectrique aussi à d’autres fréquences et peut ainsi modifier
les propriétés de propagation et d’absorption d’un faisceau test). En utilisant la technique de la
matrice densité [21 - 241, nous avons calculé la dispersion et l’absorption d’un faisceau près