Méthodes expérimentales de l’optique non linéaire
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OD
P‘
x
Pivoting
\ Bench
-
Laser
L &l= SPE
M -
NF
I
M““;- - - - - - __ -- _- ~
Figure 15 : Montage expérimental pour l’étude d’absorption à deux photons.
Figure 16 : Spectre de transmission de CuCl à 4 K sans (pointillé) et avec (trait plein) excitation par un laser.
Ceci prouve que l’état final est atteint par une absorption à deux photons simultanés. Si l’on
change la polarisation linéaire d’un faisceau à l’autre, la‘TPA’ disparaît quand les
polarisations des deux faisceaux sont croisées, indépendammentt de leur direction de
propagation par rapport aux axes cristallins. De ce fait, on peut conclure que la symétrie de
l’état final est de ri, comme il était prédit théoriquement pour l’état fondamental du biexciton.
De nouveau, on peut varier le vecteur d’onde d’un état final K par la configuration des deux
faisceaux et par leur énergie de photon. Cette technique peut être utilisée pour déterminer la
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P‘
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Pivoting
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Laser
L &l= SPE
M -
NF
I
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Figure 15 : Montage expérimental pour l’étude d’absorption à deux photons.
Figure 16 : Spectre de transmission de CuCl à 4 K sans (pointillé) et avec (trait plein) excitation par un laser.
Ceci prouve que l’état final est atteint par une absorption à deux photons simultanés. Si l’on
change la polarisation linéaire d’un faisceau à l’autre, la‘TPA’ disparaît quand les
polarisations des deux faisceaux sont croisées, indépendammentt de leur direction de
propagation par rapport aux axes cristallins. De ce fait, on peut conclure que la symétrie de
l’état final est de ri, comme il était prédit théoriquement pour l’état fondamental du biexciton.
De nouveau, on peut varier le vecteur d’onde d’un état final K par la configuration des deux
faisceaux et par leur énergie de photon. Cette technique peut être utilisée pour déterminer la