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B. Honerlage
Afin d'atteindre la b.s.p., on ne peut pas utiliser un seul laser d'excitation parce que le
module du vecteur de 2 g est trop important pour que l'équation (33) possède une solution.
On peut, par contre, utiliser deux lasers a colorant différents et exciter l'échantillon des
deux côtés [ 131. Ainsi, le module du vecteur avec lequel l'état intermédiaire est excité est plus
petit et un processus de recombinaison qui fait intervenir la b.s.p. est possible.
d = SO"
cZ=25"
U = 15Laser
U = 15'
hw, (eV) -
Figure 11 : Positions spectrales des raies Ri et Ri pour différents angles a en fonction de Aw,.
3200 -
3.180 -
I
l
I
5
10
15
3.16%
Q ( ~ o ~ ~ ~ - ' ) -
Figure 12 : Dispersion d'exciton et polariton obtenus par diffusion hyper-Raman ( 0 , x, A) d'après les
références[l2, 131 et absorption à 2 photons (O) d'après la référence [6].
B. Honerlage
Afin d'atteindre la b.s.p., on ne peut pas utiliser un seul laser d'excitation parce que le
module du vecteur de 2 g est trop important pour que l'équation (33) possède une solution.
On peut, par contre, utiliser deux lasers a colorant différents et exciter l'échantillon des
deux côtés [ 131. Ainsi, le module du vecteur avec lequel l'état intermédiaire est excité est plus
petit et un processus de recombinaison qui fait intervenir la b.s.p. est possible.
d = SO"
cZ=25"
U = 15Laser
U = 15'
hw, (eV) -
Figure 11 : Positions spectrales des raies Ri et Ri pour différents angles a en fonction de Aw,.
3200 -
3.180 -
I
l
I
5
10
15
3.16%
Q ( ~ o ~ ~ ~ - ' ) -
Figure 12 : Dispersion d'exciton et polariton obtenus par diffusion hyper-Raman ( 0 , x, A) d'après les
références[l2, 131 et absorption à 2 photons (O) d'après la référence [6].