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B. Honerlage
isotrope. Nous la traçons (figure 7) dans le plan (X,Y). Nous excitons un échantillon avec un
laser accordable d’énergie de photon Awi et les polaritons ont le vecteur d’onde 12, / I f . On
excite, par absorption à deux photons un état intermédiaire à l’énergie 2Awl et de vecteur
d’onde 212,. Sous conservation d’énergie et de moment (équations 30 et 3 1), cet état peut se
décomposer spontanément en deux autres polaritons sur la b.i.p. (ou bien un exciton
longitudinal et un b.i.p.). Discutons, comme il est indiqué dans la figure7, l’émission de
l’échantillon en rétrodiffusion (flèches continues). On observe le processus où un b.i.p. avec
un vecteur d’onde 12, = -Q, est créé (0 = 180) et étudié comme photon émis par l’échantillon.
Le deuxième b.i.p. avec a4 = 3Q, (8 = O) possède l’énergie E4 = EO. D’après l’équation (31)
l’énergie du polariton observé est donc E3 = 2 ho, - Eo, et la position spectrale varie donc
avec h ~ .
Ceci est montré sur la figure 8 où une raie (RT ) se déplace[lO - 121 si l’on change
l’énergie de photon du laser excitateur h ~ .
La figure 9 montre la position spectrale des raies
fines en fonction de Awl. La pente de la raie RT est égale à 2.
h w (eV) -
3.160
3165
3170
3175
3920
3910
3900
- h hi)
hw(eV) -
3.160
3.165
3170
3175
‘Il
Figure 8 : Spectre d’émission du CuCl à 4 K pour différentes énergies de photon d’excitation.
Si l’on revient à la figure 7, on voit que le processus étudié n’est pas le seul : si l’on
analyse (par exemple dans une configuration en transmission) l’émission de l’échantillon
faisant un angle 0 avec la direction d’excitation, on trouve trois raies d’émission. Une est
proche de EO et dépend faiblement de Awl et de 0. La position spectrale des deux autres, notées
R: et Ri en dépendent fortement. La figure 7 (flèches pointillées) schématise la situation
B. Honerlage
isotrope. Nous la traçons (figure 7) dans le plan (X,Y). Nous excitons un échantillon avec un
laser accordable d’énergie de photon Awi et les polaritons ont le vecteur d’onde 12, / I f . On
excite, par absorption à deux photons un état intermédiaire à l’énergie 2Awl et de vecteur
d’onde 212,. Sous conservation d’énergie et de moment (équations 30 et 3 1), cet état peut se
décomposer spontanément en deux autres polaritons sur la b.i.p. (ou bien un exciton
longitudinal et un b.i.p.). Discutons, comme il est indiqué dans la figure7, l’émission de
l’échantillon en rétrodiffusion (flèches continues). On observe le processus où un b.i.p. avec
un vecteur d’onde 12, = -Q, est créé (0 = 180) et étudié comme photon émis par l’échantillon.
Le deuxième b.i.p. avec a4 = 3Q, (8 = O) possède l’énergie E4 = EO. D’après l’équation (31)
l’énergie du polariton observé est donc E3 = 2 ho, - Eo, et la position spectrale varie donc
avec h ~ .
Ceci est montré sur la figure 8 où une raie (RT ) se déplace[lO - 121 si l’on change
l’énergie de photon du laser excitateur h ~ .
La figure 9 montre la position spectrale des raies
fines en fonction de Awl. La pente de la raie RT est égale à 2.
h w (eV) -
3.160
3165
3170
3175
3920
3910
3900
- h hi)
hw(eV) -
3.160
3.165
3170
3175
‘Il
Figure 8 : Spectre d’émission du CuCl à 4 K pour différentes énergies de photon d’excitation.
Si l’on revient à la figure 7, on voit que le processus étudié n’est pas le seul : si l’on
analyse (par exemple dans une configuration en transmission) l’émission de l’échantillon
faisant un angle 0 avec la direction d’excitation, on trouve trois raies d’émission. Une est
proche de EO et dépend faiblement de Awl et de 0. La position spectrale des deux autres, notées
R: et Ri en dépendent fortement. La figure 7 (flèches pointillées) schématise la situation