ANNEXE 2 – LA RELAXATION STRUCTURALE ET LA TRANSITION VITREUSE 341
FIG. A2.15. Variation de la viscosité de la silice liquide SiO 2 et du diopside fondu
Ca Mg Si 2 O 6 en fonction de la température ; d’après [17].
de l’équation (A2.28) à la fois dans le domaine où le liquide est en équilibre
et dans le domaine où la structure est figée, en utilisant les données expérimentales de Napolitano et al. [27] pour le premier et celles de Mazurin
et al. [28] pour le second (Fig. A2.17).
Pour la plupart des compositions verrières, la valeur de l’entropie résiduelle à la température de 0
◦ K ne peut être déterminée par voie calorimétrique car les cristaux formés ont généralement une composition
différente de celle du liquide. La calorimétrie fournit, en revanche, la valeur de ΔC p ainsi que la position de T G . Des équations (A2.26) et (A2.28)
on tire :
η = η 0 exp
B
T
S c (T G ) + ΔC p ln
T f
T G
·
(A2.29)
FIG. A2.15. Variation de la viscosité de la silice liquide SiO 2 et du diopside fondu
Ca Mg Si 2 O 6 en fonction de la température ; d’après [17].
de l’équation (A2.28) à la fois dans le domaine où le liquide est en équilibre
et dans le domaine où la structure est figée, en utilisant les données expérimentales de Napolitano et al. [27] pour le premier et celles de Mazurin
et al. [28] pour le second (Fig. A2.17).
Pour la plupart des compositions verrières, la valeur de l’entropie résiduelle à la température de 0
◦ K ne peut être déterminée par voie calorimétrique car les cristaux formés ont généralement une composition
différente de celle du liquide. La calorimétrie fournit, en revanche, la valeur de ΔC p ainsi que la position de T G . Des équations (A2.26) et (A2.28)
on tire :
η = η 0 exp
B
T
S c (T G ) + ΔC p ln
T f
T G
·
(A2.29)