CHAPITRE 4 – PROPRIÉTÉS THERMIQUES
149
2.5.2. Polarisation du verre
La polarisation du verre est due à deux types de phénomènes : les résonances et les relaxations qui sont respectivement responsables de la polarisation de haute fréquence et de la polarisation retardée.
2.5.2.1. Résonances
Lorsque le champ électrique produit un déplacement de charges auquel
s’opposent des forces « élastiques » de rappel et que les forces de frottement sont négligeables, la polarisation résulte d’un phénomène de résonance.
Un premier exemple est constitué du nuage électronique qui entoure
le noyau de chaque atome et qui peut être déformé et déplacé par rapport
au noyau, ce qui induit un moment dipolaire. On peut assimiler les nuages électroniques à des oscillateurs qui mettent en jeu des masses très
faibles et des forces de rappel énormes. Leurs constantes de temps sont
donc très petites et ils peuvent aisément vibrer aux fréquences de la
lumière. La polarisation qui en résulte détermine une valeur de qu’on
note . À partir des équations de Maxwell on montre que
= n
2 où n est
l’indice de réfraction.
Des dipôles électriques permanents, formés par la liaison entre deux
ions de charge opposée peuvent également osciller au rythme du champ
appliqué sans quitter leur puits de potentiel. Les groupements O—H et
O—Si ont des fréquences de résonance situées dans l’infrarouge.
Fig. 4.21. Circuit R,C équivalent à un condensateur garni d’un diélectrique réel.
ε ′
ε ∞
′
ε ∞
′
149
2.5.2. Polarisation du verre
La polarisation du verre est due à deux types de phénomènes : les résonances et les relaxations qui sont respectivement responsables de la polarisation de haute fréquence et de la polarisation retardée.
2.5.2.1. Résonances
Lorsque le champ électrique produit un déplacement de charges auquel
s’opposent des forces « élastiques » de rappel et que les forces de frottement sont négligeables, la polarisation résulte d’un phénomène de résonance.
Un premier exemple est constitué du nuage électronique qui entoure
le noyau de chaque atome et qui peut être déformé et déplacé par rapport
au noyau, ce qui induit un moment dipolaire. On peut assimiler les nuages électroniques à des oscillateurs qui mettent en jeu des masses très
faibles et des forces de rappel énormes. Leurs constantes de temps sont
donc très petites et ils peuvent aisément vibrer aux fréquences de la
lumière. La polarisation qui en résulte détermine une valeur de qu’on
note . À partir des équations de Maxwell on montre que
= n
2 où n est
l’indice de réfraction.
Des dipôles électriques permanents, formés par la liaison entre deux
ions de charge opposée peuvent également osciller au rythme du champ
appliqué sans quitter leur puits de potentiel. Les groupements O—H et
O—Si ont des fréquences de résonance situées dans l’infrarouge.
Fig. 4.21. Circuit R,C équivalent à un condensateur garni d’un diélectrique réel.
ε ′
ε ∞
′
ε ∞
′