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1 • Théorie des poutres
b
t(y) =
V y (x)H(y)
I z b(y)
− → y
− → z
Figure 1.9
Le diagramme des contraintes reste linéaire dans la section : s xx (x, y) =
−M z (x)y/I z .
1.2.3 Poutre en flexion déviée
Lorsque l’axe du moment fléchissant extérieur ne correspond pas avec l’un
des axes principaux d’inertie de la section, il est nécessaire de décomposer
ce dernier en deux composantes, selon les axes principaux d’inertie de la
section afin de procéder au calcul des contraintes par superposition. Ainsi,
la contrainte normale pourra être obtenue par :
s xx (x) =
M y (x)z
I y
−
M z (x)y
I z
Si une section droite est repérée par un sytème de coordonnées x
y
z
, Les
axes principaux d’inertie d’une section droite portée par la normale − → x
sont
obtenues par une rotation d’un angle a autour de x
tel que :
tan 2a =
2I y z
I z − I y
1.2.4 Poutre en flexion composée
Lorsqu’aux actions de flexion se rajoute une composante d’effort normal,
nous parlerons de flexion composée. La contrainte normale est obtenue par