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Physique des systèmes complexes
soit également
CP dV
dp
- - = - -
(4)
L'intégrale est immédiate. En posant r= Cp/Cv, on trouve ln(PVY) = Cte, ce qui
implique
pVY = Cte
(5)
On peut maintenant calculer la variation d'énergie interne ainsi que la variation de
sa température, lors d'une telle transformation adiabatique :
(6)
soit encore, puisque Pi V{ = P2 V {
1
nR
11U =-(pzV2 - p 1 V 1 ) =-(T2 -T1) = nCv(T2 -T1)
(7)
r-1
r-1
On aurait pu aller plus vite en se rappelant que l'énergie d'un gaz parfait est proportionnelle à sa température.
4.4.3. Les transformations cycliques
On appelle transformation « cyclique » une suite de transformations qui ramène
le système à son d'état d'origine.
Parmi toutes les transformations cycliques possibles, la plus célèbre est le « cycle
de Carnot » constitué de deux transformations isothermes et de deux transformations adiabatiques.
p
A
V
Figure 4. Cycle de Carnot.
Dans le cycle de Carnot, la «détente isotherme» AB s'effectue à température
constante T1 caractérisant la « source chaude » avec laquelle le fluide est en
contact. La branche BC est une « détente adiabatique » lors de laquelle, il n'y a