VII. Electromagnétisme des milieux matériels
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tation magnétique H et par conséquent la discontinuité de la composante tangentielle de l'induction magnétique B
B1 t B2 t
-'-=-'(8)
µ!
µ2
7. Propriétés des ondes électromagnétiques à la traversée d'un dioptre
7.1. Les lois de Descartes-Snell
Considérons une onde électromagnétique incidente en un point I d'un dioptre et
dont la direction de propagation (le vecteur k ) fait un angle i avec la normale.
Considérons le cas particulier où l'induction magnétique de cette onde incidente
est tangente au dioptre.
Au point d'incidence!, l'onde incidente (indice i) se sépare en une onde réfléchie
(indice r) et une onde transmise (indice t). Compte tenu de l'orientation des
champs choisie sur la figure 8, l'équation de continuité de la composante tangentielle du champ électrique implique que, au point!,
E . ei(mt-k;."r) _ E
ei(mt-kr .r) _ E
/(mt-k1 .r)
01,tan
O,r,tan
-
O,t,tan
,
,
,
,
1
1
1
----· 1
1
1
.--1
z T
Figure 8
X
(1)
Cette expression se simplifie par le terme exp(imt) et doit, de plus, être vraie pour
tout point Ide la surface du dioptre. Choisissons un repère tel que y = 0 et z =O,
ce qui signifie que l'origine 0 du repère est située sur le dioptre et que l'axe Oy