'Till. L 'éfectronzaonétisme d'ans Ces mifiewc matériefs
1. Grandeurs moyennes locales
Les équations de Maxwell permettent le calcul du champ électromagnétique dans
toutes les circonstances à la seule condition de connaître la distribution des charges que l'on décrit à l'aide de la notion de charge volumique p(r,t) ainsi que les
densités de courant particulaire que l'on décrit à l'aide du vecteur densité de courant ](r,t) = p(r,t)V. Cependant, bien que la matière soit globalement électriquement neutre, y introduire volontairement une distribution de charge extérieure
Pext ou une distribution de courant extérieure lext ne produira pas le même
champ électromagnétique que celui qu'on aurait obtenu si ces charges et ces densités de courant avaient été placées dans le vide. En effet, les champs que de telles
distributions auraient produits dans le vide (appelons les dans la suite les champs
extérieurs) interagissent avec les atomes ou les molécules de la matière en les déformant (en les polarisant) ou en modifiant les trajectoires électroniques De telles
perturbations créent, en retour, un champ électromagnétique (que l'on nommera
dans la suite le champ induit) qui s'additionne au champ extérieur.
Bien sûr, si l'on pouvait tenir compte des charges électriques qui constituent la
matière ainsi que de leur mouvement, le champ électromagnétique local (ë, b) ,
encore appelé champ microscopique, serait en tout point déterminé par les équations de Maxwell, à condition d'y introduire également les densités de charges
induites ainsi que les courants induits, soit encore
~
àb
-
rot(ë) = - - (a) div(b) = 0 (b)
àt
div(soë) = Pext + Pind (c)
Cependant, le calcul exact du champ local n'est certainement pas utile car, à
l'échelle macroscopique aucun instrument ne peut être assez précis pour le mesurer, même si ce champ local est bien celui qui détermine le comportement individuel de chaque particule chargée constituant la matière. En réalité, au niveau ma-
1. Grandeurs moyennes locales
Les équations de Maxwell permettent le calcul du champ électromagnétique dans
toutes les circonstances à la seule condition de connaître la distribution des charges que l'on décrit à l'aide de la notion de charge volumique p(r,t) ainsi que les
densités de courant particulaire que l'on décrit à l'aide du vecteur densité de courant ](r,t) = p(r,t)V. Cependant, bien que la matière soit globalement électriquement neutre, y introduire volontairement une distribution de charge extérieure
Pext ou une distribution de courant extérieure lext ne produira pas le même
champ électromagnétique que celui qu'on aurait obtenu si ces charges et ces densités de courant avaient été placées dans le vide. En effet, les champs que de telles
distributions auraient produits dans le vide (appelons les dans la suite les champs
extérieurs) interagissent avec les atomes ou les molécules de la matière en les déformant (en les polarisant) ou en modifiant les trajectoires électroniques De telles
perturbations créent, en retour, un champ électromagnétique (que l'on nommera
dans la suite le champ induit) qui s'additionne au champ extérieur.
Bien sûr, si l'on pouvait tenir compte des charges électriques qui constituent la
matière ainsi que de leur mouvement, le champ électromagnétique local (ë, b) ,
encore appelé champ microscopique, serait en tout point déterminé par les équations de Maxwell, à condition d'y introduire également les densités de charges
induites ainsi que les courants induits, soit encore
~
àb
-
rot(ë) = - - (a) div(b) = 0 (b)
àt
div(soë) = Pext + Pind (c)
Cependant, le calcul exact du champ local n'est certainement pas utile car, à
l'échelle macroscopique aucun instrument ne peut être assez précis pour le mesurer, même si ce champ local est bien celui qui détermine le comportement individuel de chaque particule chargée constituant la matière. En réalité, au niveau ma-