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Physique des systèmes complexes
nécessité de couper toutes les liaisons entre atomes situés de part et d'autre d'un
plan de glissement, la rupture des liaisons entre atomes qui bordent une même
ligne de dislocation reste cependant encore trop élevée pour retrouver les valeurs
expérimentales de la limite élastique et implique d'imaginer un mécanisme de
propagation encore plus économique.
Sous l'effet d'une contrainte extérieure, chaque portion de la ligne de dislocation
est soumise à la force de Peach et Kohler qui tend à la faire changer de vallée.
Supposons que les différentes vallées soient séparées par une barrière de potentiel
illustrée par la figure 23. De manière générale, les expériences de déformation
plastique sont effectuées à une pression ainsi qu'à une température imposées par
les conditions expérimentales. Ainsi, la fonction thermodynamique la plus appropriée pour décrire les mécanismes de déformation plastique est l'enthalpie libre G
= U -TS+PV. Supposons, dans de telles conditions, que l'enthalpie libre nécessaire au basculement de la dislocation d'une vallée de Peierls à l'autre soit égale à
LIG. On peut imaginer, que sous l'effet des fluctuations thermiques, une portion
critique de longueur L de la dislocation ait franchi la barrière de potentiel, comme
le montre la figure 23
a
Figure 25. Formation d'un double décrochement.
Durant ce déplacement élémentaire, le travail fourni par la force de Peach et
Kohlervaut
L
L
LlW= f (a.bxdÏ).a= f (a.axb).dÏ =a(Lab)=aV
0
0
(1)
Physique des systèmes complexes
nécessité de couper toutes les liaisons entre atomes situés de part et d'autre d'un
plan de glissement, la rupture des liaisons entre atomes qui bordent une même
ligne de dislocation reste cependant encore trop élevée pour retrouver les valeurs
expérimentales de la limite élastique et implique d'imaginer un mécanisme de
propagation encore plus économique.
Sous l'effet d'une contrainte extérieure, chaque portion de la ligne de dislocation
est soumise à la force de Peach et Kohler qui tend à la faire changer de vallée.
Supposons que les différentes vallées soient séparées par une barrière de potentiel
illustrée par la figure 23. De manière générale, les expériences de déformation
plastique sont effectuées à une pression ainsi qu'à une température imposées par
les conditions expérimentales. Ainsi, la fonction thermodynamique la plus appropriée pour décrire les mécanismes de déformation plastique est l'enthalpie libre G
= U -TS+PV. Supposons, dans de telles conditions, que l'enthalpie libre nécessaire au basculement de la dislocation d'une vallée de Peierls à l'autre soit égale à
LIG. On peut imaginer, que sous l'effet des fluctuations thermiques, une portion
critique de longueur L de la dislocation ait franchi la barrière de potentiel, comme
le montre la figure 23
a
Figure 25. Formation d'un double décrochement.
Durant ce déplacement élémentaire, le travail fourni par la force de Peach et
Kohlervaut
L
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LlW= f (a.bxdÏ).a= f (a.axb).dÏ =a(Lab)=aV
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