Interaction des rayonnements ionisants dans les tissus
81
En faisant également l’hypothèse que la fluence de photons est sensiblement constante à l’interface entre deux milieux M1 et M2, on peut postuler
qu’en un point de cet interface on vérifie :
γ
§
·
μ
=
Φ
¨
¸
ρ
©
¹ 1
tr
1
1
M
K
E ,
γ
§
·
μ
=
Φ
¨
¸
ρ
©
¹ 2
tr
2
2
M
K
E et 1
2
Φ = Φ
§
·
μ
= ¨
¸
ρ
©
¹
1
2
M
1
t r
2
M
K
K
(2.58)
À l’instar des particules chargées (i.e. d Φ ), il est possible désormais d’établir
un coefficient k Φ de conversion « fluence-kerma » selon le ratio suivant :
( )
tr
E
E
K
k E
E
γ
γ
Φ
γ
γ
§ ·
§
·
μ
=
=
¨ ¸
¨
¸
Φ
ρ
© ¹
©
¹
(2.59)
La figure 2.24 donne une représentation de ce coefficient pour le kerma
dans l’air et dans le matériau équivalent-tissu d’après l’ICRU [29] dont la
composition massique des quatre éléments est : H 0,101 – C 0,111 – N 0,026 –
O 0,761 pour une densité de 1. Le tableau 2.8 donne les valeurs discrètes du
facteur de conversion k Φ « fluence-kerma » (pGy·cm2) pour l’air.
0,1
1
10
0,1
1
10
k
Φ
=K/Φ coeffcient de conversion "fluence-kerma" (pGy.cm 2
)
E γ (MeV)
k Φ tissu-ICRU 33
k Φ air
Figure 2.24 – Coefficient de conversion k Φ « fluence-kerma » (pGy·cm2) pour l’air et le
matériau équivalent-tissu [29], pour des énergies comprises entre 10 keV et 10 MeV.
Énergie
photon
k Φ
Énergie
photon
k Φ
Énergie
photon
k Φ
keV
pGy·cm
2
keV
pGy·cm
2
1000
4,47
10
7,6
100
0,372
1500
6,12
15
3,21
150
0,6
2000
7,51
20
1,73
200
0,856
3000
9,89
30
0,739
300
1,38
4000
12
40
0,438
400
1,89
5000
13,9
50
0,328
500
2,38
6000
15,8
60
0,292
600
2,84
8000
19,5
80
0,308
800
3,69
10000
23,2
Tableau 2.8 – Facteur de conversion k Φ « fluence-kerma » (pGy·cm2) pour l’air, pour
des énergies comprises entre 10 keV et 10 MeV, adapté de [29].
81
En faisant également l’hypothèse que la fluence de photons est sensiblement constante à l’interface entre deux milieux M1 et M2, on peut postuler
qu’en un point de cet interface on vérifie :
γ
§
·
μ
=
Φ
¨
¸
ρ
©
¹ 1
tr
1
1
M
K
E ,
γ
§
·
μ
=
Φ
¨
¸
ρ
©
¹ 2
tr
2
2
M
K
E et 1
2
Φ = Φ
§
·
μ
= ¨
¸
ρ
©
¹
1
2
M
1
t r
2
M
K
K
(2.58)
À l’instar des particules chargées (i.e. d Φ ), il est possible désormais d’établir
un coefficient k Φ de conversion « fluence-kerma » selon le ratio suivant :
( )
tr
E
E
K
k E
E
γ
γ
Φ
γ
γ
§ ·
§
·
μ
=
=
¨ ¸
¨
¸
Φ
ρ
© ¹
©
¹
(2.59)
La figure 2.24 donne une représentation de ce coefficient pour le kerma
dans l’air et dans le matériau équivalent-tissu d’après l’ICRU [29] dont la
composition massique des quatre éléments est : H 0,101 – C 0,111 – N 0,026 –
O 0,761 pour une densité de 1. Le tableau 2.8 donne les valeurs discrètes du
facteur de conversion k Φ « fluence-kerma » (pGy·cm2) pour l’air.
0,1
1
10
0,1
1
10
k
Φ
=K/Φ coeffcient de conversion "fluence-kerma" (pGy.cm 2
)
E γ (MeV)
k Φ tissu-ICRU 33
k Φ air
Figure 2.24 – Coefficient de conversion k Φ « fluence-kerma » (pGy·cm2) pour l’air et le
matériau équivalent-tissu [29], pour des énergies comprises entre 10 keV et 10 MeV.
Énergie
photon
k Φ
Énergie
photon
k Φ
Énergie
photon
k Φ
keV
pGy·cm
2
keV
pGy·cm
2
1000
4,47
10
7,6
100
0,372
1500
6,12
15
3,21
150
0,6
2000
7,51
20
1,73
200
0,856
3000
9,89
30
0,739
300
1,38
4000
12
40
0,438
400
1,89
5000
13,9
50
0,328
500
2,38
6000
15,8
60
0,292
600
2,84
8000
19,5
80
0,308
800
3,69
10000
23,2
Tableau 2.8 – Facteur de conversion k Φ « fluence-kerma » (pGy·cm2) pour l’air, pour
des énergies comprises entre 10 keV et 10 MeV, adapté de [29].