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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
Ajoutons qu’il existe aujourd’hui pour un certain nombre de codes des IHM
(Interface Homme-Machine) permettant de générer des géométries en
s’affranchissant de tout ou partie des difficultés que pose cet exercice. Ces IHM
peuvent être associées aux logiciels de visualisation.
2
A
B
2
1
1
Figure 6.9 – Exemple de deux cellules (A et B) différentes obtenues à partir des deux
mêmes surfaces (1 et 2) selon l’utilisation de l’opérateur « union » ou « intersection ».
Cette combinaison de géométrie revêt donc un aspect « écrasant-écrasé »
que l’on ne retrouve pas uniquement dans la définition des géométries des
codes Monte-Carlo, mais également dans certains codes de type déterministe
(e.g. code d’atténuation ligne droite Mercurad [34] décrit au chapitre 5).
6.7 Émission de la source
Nous avons déjà mentionné l’échantillonnage de l’énergie d’émission des
particules-source notamment pour la distribution de Watt. Regardons maintenant comment sont traités les autres paramètres physiques inhérents à celleci : direction de tir, position de tir... Il est possible de décrire la source en séparant les variables caractéristiques de ces paramètres :
(
)
( ) ( ) ( )
, , ,
( )
S r u E t W S r q u P E f t
= ⋅
⋅
⋅
⋅
r r
r
r
(6.21)
Mentionnons dès à présent que les résultats des grandeurs recherchées sont
normalisés par particule émise par la source ; nous en reparlerons ultérieurement. Considérons que notre source soit un cylindre de rayon R et de hauteur
H comme celui défini à la figure 6.8. Déterminons à quel endroit, avec quelle
énergie, dans quelle direction est tirée la particule. Les densités de probabilités
cumulatives pour les trois coordonnées cylindriques, si l’on considère une équiprobabilité d’être tirée n’importe où dans le volume de la source, sont :
( )
( )
( ) 2
z
r
P z
P r
P
H
R
θ
=
=
θ = π
(6.22)
Là encore, en tirant successivement trois nombres aléatoires, on caractérise
la position du point de tir de la particule ( )
S r
r :
(
)
1
2
3
,
, 2
r R H
ξ
ξ
πξ
r
(6.23)
Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
Ajoutons qu’il existe aujourd’hui pour un certain nombre de codes des IHM
(Interface Homme-Machine) permettant de générer des géométries en
s’affranchissant de tout ou partie des difficultés que pose cet exercice. Ces IHM
peuvent être associées aux logiciels de visualisation.
2
A
B
2
1
1
Figure 6.9 – Exemple de deux cellules (A et B) différentes obtenues à partir des deux
mêmes surfaces (1 et 2) selon l’utilisation de l’opérateur « union » ou « intersection ».
Cette combinaison de géométrie revêt donc un aspect « écrasant-écrasé »
que l’on ne retrouve pas uniquement dans la définition des géométries des
codes Monte-Carlo, mais également dans certains codes de type déterministe
(e.g. code d’atténuation ligne droite Mercurad [34] décrit au chapitre 5).
6.7 Émission de la source
Nous avons déjà mentionné l’échantillonnage de l’énergie d’émission des
particules-source notamment pour la distribution de Watt. Regardons maintenant comment sont traités les autres paramètres physiques inhérents à celleci : direction de tir, position de tir... Il est possible de décrire la source en séparant les variables caractéristiques de ces paramètres :
(
)
( ) ( ) ( )
, , ,
( )
S r u E t W S r q u P E f t
= ⋅
⋅
⋅
⋅
r r
r
r
(6.21)
Mentionnons dès à présent que les résultats des grandeurs recherchées sont
normalisés par particule émise par la source ; nous en reparlerons ultérieurement. Considérons que notre source soit un cylindre de rayon R et de hauteur
H comme celui défini à la figure 6.8. Déterminons à quel endroit, avec quelle
énergie, dans quelle direction est tirée la particule. Les densités de probabilités
cumulatives pour les trois coordonnées cylindriques, si l’on considère une équiprobabilité d’être tirée n’importe où dans le volume de la source, sont :
( )
( )
( ) 2
z
r
P z
P r
P
H
R
θ
=
=
θ = π
(6.22)
Là encore, en tirant successivement trois nombres aléatoires, on caractérise
la position du point de tir de la particule ( )
S r
r :
(
)
1
2
3
,
, 2
r R H
ξ
ξ
πξ
r
(6.23)