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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
2
2
2
2
diffusé
1
2
3
0
2,5 2,25 4,5
0,25
780 000 8 10
0,16
H
d d
T
H
S
−
× ×
×
×
=
=
=
× α
× ⋅
×
&
&
L’énergie du photon diffusé par effet Compton (chapitre 2, équation 2.31),
pour un angle de diffusion à 90° et une énergie du photon primaire de 661 keV,
est de 300 keV. Une transmission de 0,25 pour une énergie de 300 keV est
assurée par une épaisseur de béton de 14 cm (figure 5.12).
Rayonnement de fuite
Pour estimer le mur secondaire, outre la caractérisation de la composante
diffusée, il y a lieu de prendre en compte la fuite de rayonnement autour du
collimateur (celui-ci n’atténue pas 100 % du rayonnement). La figure 5.24
illustre les deux sources de rayonnement pour le calcul du mur secondaire.
mur secondaire
ra
yo
nn
em
en
t
dif
fus
é
ra yo n n e m e n t d e fu ite
faisceau primaire
collimateur
d1
diffuseur
d 3
d2
Hsecondaire
Hprimaire
mur primaire
Figure 5.24 – Géométrie pour le calcul du mur secondaire avec la prise en compte du
rayonnement de fuite.
En pratique, les valeurs de rayonnement de fuite doivent être données par
le constructeur. Il faut noter que pour les accélérateurs de radiothérapie, la
norme IEC [15] exige que la dose absorbée due au rayonnement diffusée soit
inférieure à 0,1 % de la dose absorbée dans le faisceau.
5.4.4 Calcul de chicane
Dans le cas où les murs primaires ou secondaires sont épais, il peut être
trop contraignant de disposer une porte d’épaisseur égale à l’épaisseur des
murs. Aussi, une alternative possible consiste en la mise en place d’une structure en forme de labyrinthe dénommée « chicane » permettant d’atténuer le
rayonnement par diffusions successives. La figure 5.25 donne une visualisation
de photons de 1,25 MeV diffusant dans une « chicane » par calcul MonteCarlo (MCNPX). Dans ce schéma, la source est centrée dans la casemate. On
remarque qu’à mesure de la progression dans la chicane, le nombre de photons
diminuent à chaque diffusion.
Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
2
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2
2
diffusé
1
2
3
0
2,5 2,25 4,5
0,25
780 000 8 10
0,16
H
d d
T
H
S
−
× ×
×
×
=
=
=
× α
× ⋅
×
&
&
L’énergie du photon diffusé par effet Compton (chapitre 2, équation 2.31),
pour un angle de diffusion à 90° et une énergie du photon primaire de 661 keV,
est de 300 keV. Une transmission de 0,25 pour une énergie de 300 keV est
assurée par une épaisseur de béton de 14 cm (figure 5.12).
Rayonnement de fuite
Pour estimer le mur secondaire, outre la caractérisation de la composante
diffusée, il y a lieu de prendre en compte la fuite de rayonnement autour du
collimateur (celui-ci n’atténue pas 100 % du rayonnement). La figure 5.24
illustre les deux sources de rayonnement pour le calcul du mur secondaire.
mur secondaire
ra
yo
nn
em
en
t
dif
fus
é
ra yo n n e m e n t d e fu ite
faisceau primaire
collimateur
d1
diffuseur
d 3
d2
Hsecondaire
Hprimaire
mur primaire
Figure 5.24 – Géométrie pour le calcul du mur secondaire avec la prise en compte du
rayonnement de fuite.
En pratique, les valeurs de rayonnement de fuite doivent être données par
le constructeur. Il faut noter que pour les accélérateurs de radiothérapie, la
norme IEC [15] exige que la dose absorbée due au rayonnement diffusée soit
inférieure à 0,1 % de la dose absorbée dans le faisceau.
5.4.4 Calcul de chicane
Dans le cas où les murs primaires ou secondaires sont épais, il peut être
trop contraignant de disposer une porte d’épaisseur égale à l’épaisseur des
murs. Aussi, une alternative possible consiste en la mise en place d’une structure en forme de labyrinthe dénommée « chicane » permettant d’atténuer le
rayonnement par diffusions successives. La figure 5.25 donne une visualisation
de photons de 1,25 MeV diffusant dans une « chicane » par calcul MonteCarlo (MCNPX). Dans ce schéma, la source est centrée dans la casemate. On
remarque qu’à mesure de la progression dans la chicane, le nombre de photons
diminuent à chaque diffusion.