Principes généraux de protection contre l’exposition externe
339
ra yo nn em en t di ffu sé
faisceau primaire
collimateur
d1
θ
diffuseur
observateur
d2
Figure 5.18 – Géométrie pour le calcul d’un équivalent de dose dû au diffusé.
Le rayonnement diffusé par les différentes interactions dans le fantôme et
notamment par effet Compton est dépendant de l’angle d’observation θ, de la
fluence à la surface du fantôme et de la surface du faisceau interagissant avec
le fantôme. Afin d’estimer la fraction de dose ainsi diffusée, il est introduit un
coefficient de fraction de dose diffusé α permettant de calculer l’équivalent de
dose à un mètre du fantôme. Ce modèle de diffusion avec ses paramètres a été
décrit par la NCRP [21], est toujours usité de nos jours pour des calculs simplifiés de dimensionnement (norme NF C 15–160 [25]).
En considérant la géométrie de la figure 5.18, le débit d’équivalent de dose
à l’observateur, diffusé
H &
, est donné par l’équation (5.22), avec
0
H & , le débit
d’équivalent de dose dû au faisceau primaire et à 1 m de la source, d1 et d2 en
m et S la surface éclairée en m
2
.
0
diffusé
2
2
1
2
H
S
H
d
d
α
=
×
&
&
(5.22)
Dans l’équation (5.22) «
2
0
1
/
H d
&
» représente le débit d’équivalent de dose
à la surface du fantôme. Le facteur α, fonction de l’énergie des photons incidents, de l’angle θ et de la nature du diffuseur, est donné dans la littérature.
La surface éclairée S étant en m
2
, il faut impérativement donner la valeur de α
pour une surface éclairée de 1 m
2
. Le facteur « αS » (sans dimension) permet
de calculer le débit d’équivalent de dose diffusé à un mètre du fantôme.
La figure 5.19, issue de la NCRP [22], fournit les coefficients α pour des
photons d’énergies comprises entre 0,1 à 10 MeV pour différents angles et sur
des diffuseurs en béton et en acier.
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ra yo nn em en t di ffu sé
faisceau primaire
collimateur
d1
θ
diffuseur
observateur
d2
Figure 5.18 – Géométrie pour le calcul d’un équivalent de dose dû au diffusé.
Le rayonnement diffusé par les différentes interactions dans le fantôme et
notamment par effet Compton est dépendant de l’angle d’observation θ, de la
fluence à la surface du fantôme et de la surface du faisceau interagissant avec
le fantôme. Afin d’estimer la fraction de dose ainsi diffusée, il est introduit un
coefficient de fraction de dose diffusé α permettant de calculer l’équivalent de
dose à un mètre du fantôme. Ce modèle de diffusion avec ses paramètres a été
décrit par la NCRP [21], est toujours usité de nos jours pour des calculs simplifiés de dimensionnement (norme NF C 15–160 [25]).
En considérant la géométrie de la figure 5.18, le débit d’équivalent de dose
à l’observateur, diffusé
H &
, est donné par l’équation (5.22), avec
0
H & , le débit
d’équivalent de dose dû au faisceau primaire et à 1 m de la source, d1 et d2 en
m et S la surface éclairée en m
2
.
0
diffusé
2
2
1
2
H
S
H
d
d
α
=
×
&
&
(5.22)
Dans l’équation (5.22) «
2
0
1
/
H d
&
» représente le débit d’équivalent de dose
à la surface du fantôme. Le facteur α, fonction de l’énergie des photons incidents, de l’angle θ et de la nature du diffuseur, est donné dans la littérature.
La surface éclairée S étant en m
2
, il faut impérativement donner la valeur de α
pour une surface éclairée de 1 m
2
. Le facteur « αS » (sans dimension) permet
de calculer le débit d’équivalent de dose diffusé à un mètre du fantôme.
La figure 5.19, issue de la NCRP [22], fournit les coefficients α pour des
photons d’énergies comprises entre 0,1 à 10 MeV pour différents angles et sur
des diffuseurs en béton et en acier.