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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
0.1
1
10
10
-3
10
-2
10
-1
θ=75°
θ=60°
θ=30°
θ r
θ
α
E γ (MeV)
θ=0°
0.1
1
10
10
-3
10
-2
10
-1
θ r
θ i
θ
=
θ i θ
θ r =90°
θ r =60°
θ r =30°
α
E γ (MeV)
θ r =15°
0.1
1
10
10
-3
10
-2
10
-1
θ=75°
θ=60°
θ=30°
θ r
θ
α
E γ (MeV)
θ=0°
0.1
1
10
10
-3
10
-2
10
-1
θ r =90°
θ r =15°
θ r =60°
θ r
θ i
θ
=
θ i θ
α
E γ (MeV)
θ r =30°
Figure 5.19 – Facteurs de diffusion α en fonction de l’angle pour différentes énergies,
angles et matériaux diffusants [22], avec l’autorisation du National Council on Radiation Protection and Measurements, http://NCRPpublications.org.
La figure 5.20, issue de l’AIEA [9], fournit les coefficients α pour des photons issus du rayonnement de freinage produit par des électrons d’énergie E0
entre 1 et 100 MeV pour différents angles et sur des diffuseurs en eau, béton,
plomb et en acier.
Pour des faisceaux de rayonnements X, entre 50 et 150 kVp, l’équation
(5.23) d’après [30] donne une expression de α en fonction de l’énergie E (en
kVp) et θ (en degrés). Cette expression est une interpolation effectuée à partir
de différentes données de la littérature.
4
2
3
6 2
8 3
1,6 10 (
125) 8,434 10
1,105 10
9,828 10
1,741 10
E
−
−
−
−
−
α =
⋅
−
+
⋅
−
⋅
θ
+
⋅
θ −
⋅
θ
(5.23)
Calcul de la protection secondaire
Considérons un faisceau primaire (rayonnement collimaté) diffusant sur un
fantôme (figure 5.21). On se propose de calculer le débit d’équivalent de dose
derrière le mur secondaire.
En considérant l’équation (5.22) et le facteur de transmission défini dans
l’équation (5.17), il vient alors le débit d’équivalent de dose dû aux rayonnements diffusés derrière un mur secondaire défini par l’équation (5.24).
(
)
0
diffusé
sec
2
2
1
2
μ , ,
H
S
H
T
x E
d
d
α
=
×
×
θ
(5.24)
Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
0.1
1
10
10
-3
10
-2
10
-1
θ=75°
θ=60°
θ=30°
θ r
θ
α
E γ (MeV)
θ=0°
0.1
1
10
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-3
10
-2
10
-1
θ r
θ i
θ
=
θ i θ
θ r =90°
θ r =60°
θ r =30°
α
E γ (MeV)
θ r =15°
0.1
1
10
10
-3
10
-2
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-1
θ=75°
θ=60°
θ=30°
θ r
θ
α
E γ (MeV)
θ=0°
0.1
1
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-2
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θ r =90°
θ r =15°
θ r =60°
θ r
θ i
θ
=
θ i θ
α
E γ (MeV)
θ r =30°
Figure 5.19 – Facteurs de diffusion α en fonction de l’angle pour différentes énergies,
angles et matériaux diffusants [22], avec l’autorisation du National Council on Radiation Protection and Measurements, http://NCRPpublications.org.
La figure 5.20, issue de l’AIEA [9], fournit les coefficients α pour des photons issus du rayonnement de freinage produit par des électrons d’énergie E0
entre 1 et 100 MeV pour différents angles et sur des diffuseurs en eau, béton,
plomb et en acier.
Pour des faisceaux de rayonnements X, entre 50 et 150 kVp, l’équation
(5.23) d’après [30] donne une expression de α en fonction de l’énergie E (en
kVp) et θ (en degrés). Cette expression est une interpolation effectuée à partir
de différentes données de la littérature.
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6 2
8 3
1,6 10 (
125) 8,434 10
1,105 10
9,828 10
1,741 10
E
−
−
−
−
−
α =
⋅
−
+
⋅
−
⋅
θ
+
⋅
θ −
⋅
θ
(5.23)
Calcul de la protection secondaire
Considérons un faisceau primaire (rayonnement collimaté) diffusant sur un
fantôme (figure 5.21). On se propose de calculer le débit d’équivalent de dose
derrière le mur secondaire.
En considérant l’équation (5.22) et le facteur de transmission défini dans
l’équation (5.17), il vient alors le débit d’équivalent de dose dû aux rayonnements diffusés derrière un mur secondaire défini par l’équation (5.24).
(
)
0
diffusé
sec
2
2
1
2
μ , ,
H
S
H
T
x E
d
d
α
=
×
×
θ
(5.24)