Évaluation des sources de l’exposition externe
301
Figure 4.41 – Distribution des neutrons due à l’éclairement laser d’une cible de deutérium : a) ne0 = 4nc I0 = 3·10
18 W/cm
2 ; b) ne0 = 4nc I0 = 5·10
19 W/cm
2 ; c) ne0 = 10nc I0
= 1·10
19 W/cm
2 ; d) ne0 = 10nc I0 = 2·10
20 W/cm
2 ; e) ne0 = 50nc I0 = 1·10
19 W/cm
2 ;
f) ne0 = 50nc I0 = 2·10
20 W/cm
2 [27], avec l'autorisation de l’American Institute of Physics.
On remarque sur la figure 4.39 que le spectre d’électrons s’étend jusqu’à
200 MeV. Ainsi, l’interaction de ces électrons avec la matière va générer des
photons de haute énergie par freinage (voir le § 4.7.3) et des neutrons de réactions photonucléaires (voir le § 4.7.4). Ainsi, la radioprotection de ce type de
machine s’étudie comme celle d’un accélérateur de particules de haute énergie
à part entière. Néanmoins, les données d’entrée sont difficiles à obtenir : les
flux, les spectres et les particules émises dépendant beaucoup des paramètres
laser et des cibles utilisées. Ce type de calcul est réalisé par le couplage d’un
code pour l’interaction à haute intensité tel que CALDER avec un code
Monte-Carlo de transport de particules tel que MCNPX [31]. Néanmoins, ce
type de calcul n’est accessible qu’avec des calculateurs massivement parallèles.
De même, des mesures de radioprotection ont été réalisées sur ce type de
machine [3] pour un laser avec un éclairement de 3·10
19 W·cm
–2
. Elles montrent
qu’au contact de la chambre d’expérience, l’équivalent de dose est maximal
dans la direction de 20° par rapport à l’axe du laser et peut atteindre 82 mSv
pour les photons et 760 μSv pour les neutrons pour 150 tirs laser. Ainsi, au vu
de ces résultats, la radioprotection de ce type d’installation n’est pas à négliger
car les réactions engendrent des équivalents de dose « flash » importante. Par
ailleurs, comme dans le cas des accélérateurs d’électrons de haute énergie, les
photons constituent la source majeure d’exposition externe.
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Figure 4.41 – Distribution des neutrons due à l’éclairement laser d’une cible de deutérium : a) ne0 = 4nc I0 = 3·10
18 W/cm
2 ; b) ne0 = 4nc I0 = 5·10
19 W/cm
2 ; c) ne0 = 10nc I0
= 1·10
19 W/cm
2 ; d) ne0 = 10nc I0 = 2·10
20 W/cm
2 ; e) ne0 = 50nc I0 = 1·10
19 W/cm
2 ;
f) ne0 = 50nc I0 = 2·10
20 W/cm
2 [27], avec l'autorisation de l’American Institute of Physics.
On remarque sur la figure 4.39 que le spectre d’électrons s’étend jusqu’à
200 MeV. Ainsi, l’interaction de ces électrons avec la matière va générer des
photons de haute énergie par freinage (voir le § 4.7.3) et des neutrons de réactions photonucléaires (voir le § 4.7.4). Ainsi, la radioprotection de ce type de
machine s’étudie comme celle d’un accélérateur de particules de haute énergie
à part entière. Néanmoins, les données d’entrée sont difficiles à obtenir : les
flux, les spectres et les particules émises dépendant beaucoup des paramètres
laser et des cibles utilisées. Ce type de calcul est réalisé par le couplage d’un
code pour l’interaction à haute intensité tel que CALDER avec un code
Monte-Carlo de transport de particules tel que MCNPX [31]. Néanmoins, ce
type de calcul n’est accessible qu’avec des calculateurs massivement parallèles.
De même, des mesures de radioprotection ont été réalisées sur ce type de
machine [3] pour un laser avec un éclairement de 3·10
19 W·cm
–2
. Elles montrent
qu’au contact de la chambre d’expérience, l’équivalent de dose est maximal
dans la direction de 20° par rapport à l’axe du laser et peut atteindre 82 mSv
pour les photons et 760 μSv pour les neutrons pour 150 tirs laser. Ainsi, au vu
de ces résultats, la radioprotection de ce type d’installation n’est pas à négliger
car les réactions engendrent des équivalents de dose « flash » importante. Par
ailleurs, comme dans le cas des accélérateurs d’électrons de haute énergie, les
photons constituent la source majeure d’exposition externe.