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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
2·10
19 W·cm
–2 pour des cibles de plastique de différentes épaisseurs (figure
4.40). On remarque que la température maxwellienne dépend du type de cible
et de son épaisseur. De même, la distribution en énergie dépend de l’angle
d’émission par rapport à l’axe du faisceau du laser.
Figure 4.39 – Spectre énergétique mesuré des électrons accélérés dans le plasma le long
de l’axe du laser [32], avec l’autorisation de l’IAEA.
Figure 4.40 – Spectre d’électrons le long de l’axe laser pour trois différentes épaisseurs
de plastique [32], avec l’autorisation de l’IAEA.
Toupin et al. [27] montrent que l’éclairement par un laser de ultra haute
intensité d’une cible solide de deutérium engendre des neutrons de fusion par
la réaction
( )
2
3
1
2
H d,n He . La figure 4.41 donne la distribution angulaire des
neutrons en fonction de la densité du plasma –
3
2 1
2
c
0
(cm ) 1 10
n
−
= ⋅
λ et λ0 la
longueur d’onde du laser en μm – et de l’éclairement de la cible (W/cm
2
). On
montre alors que ces deux paramètres influent sur l’isotropie et le flux de neutrons émis.