Évaluation des sources de l’exposition externe
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À partir de ces spectres, il est intéressant de calculer l’énergie moyenne du
spectre en fonction du type de filtration. L’énergie moyenne est calculée selon
l’expression 1.24 du chapitre 1. Les valeurs de ces énergies moyennes calculées
sont données dans le tableau 4.17.
Filtration
E γ (keV)
Aucune
38
0,2 mm aluminium
47
1 mm aluminium
53
2 mm aluminium
57
3 mm aluminium
60
0,3 mm cuivre
70
3 mm cuivre
100
Tableau 4.17 – Énergie moyenne d’un spectre de freinage issus de l’interaction
d’électrons de 150 keV sur du tungstène pour différentes filtrations.
On note que ces énergies moyennes de photons varient beaucoup avec le
type de filtration, entre 1/3 (sans filtration) et 2/3 de l’énergie des électrons
(filtrations conséquentes).
Les figures 4.21 et 4.22 représentent respectivement les débits de kerma
dans l’air et les débits d’équivalent de dose ambiant sous 10 mm à 1 m d’une
cible bombardée par des électrons d’énergie Te– comprise entre 50 et 500 keV
et pour différentes filtrations. Les calculs sont effectués avec le code MonteCarlo MCNPX. Les données numériques sont reproduites dans l’annexe 2.
100
200
300
400
500
1
10
100
K à 1 m (mGy.mn
-1
.mA
-1
)
T e- (keV)
Filtration :
sans
0.2 mm al
0.5 mm al
1 mm al
2 mm al
3 mm al
0.2 mm Cu
0.5 mm Cu
1 mm Cu
2 mm Cu
3mm Cu
Figure 4.21 – Débit de kerma dans l’air à 1 m dû aux photons de freinage d’une cible de
tungstène bombardée par des électrons d’énergie Te–. Valeurs reproduites en annexe 2.