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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
Le spectre de la figure 4.19 est le résultat d’une simulation Monte-Carlo de
l’interaction d’électrons de 150 keV sur une cible de tungstène. Il est représenté d’une part en énergie et d’autre part en longueur d’onde. La relation entre
l’énergie et la longueur d’onde est donnée par l’équation (4.39) (voir chapitre 2).
( )
( )
12,4
keV
A
E γ
λ
=
&
(λ longueur d’onde, E γ l’énergie des photons) (4.39)
1
10
100
10
-12
10
-11
10
-10
10
-9
10
-8
φ (cm -2
par électrons) @ 1 m
E (keV)
0.1
1
10
10
-12
10
-11
10
-10
10
-9
10
-8
φ (cm -2
par électrons) @ 1 m
λ (A)
Figure 4.19 – Spectre simulé de photons issus de l’interaction d’électrons de 150 keV sur
une cible de tungstène. La courbe de gauche est une représentation en énergie, celle de
droite en longueur d’onde (simulation à l’aide du code MCNPX).
Comme indiqué dans le § 4.7.1, le spectre observé est un spectre continu de
0 à l’énergie maximale des électrons (correspondant à la haute tension appliquée sur le tube) sur lequel se superposent les raies K et L du tungstène. La
valeur maximale de l’énergie du spectre de photons (donc l’énergie des électrons), ici 150 keV, est aussi donnée en terme de « kVp » (kilovolt pic) dans
un certain nombre de publications.
En sortie de tube à rayons X, des filtres peuvent être disposés afin de couper
la composante basse énergie du spectre et donc de « durcir » le spectre moyen.
La figure 4.20 illustre l’effet de différents filtres sur le spectre de la figure 4.19.
20
40
60
80
100
120
140
10 -12
10 -11
10 -10
10 -9
10 -8
sans filtration
φ (cm
-2
par électrons) @ 1 m
E (keV)
filtration :
0,2 mm aluminum
3 mm aluminium
3 mm cuivre
Figure 4.20 – Spectres simulés de photons issus de l’interaction d’électrons de 150 keV sur
une cible de tungstène avec différentes filtrations (simulation à l’aide du code MCNPX).