Évaluation des sources de l’exposition externe
271
Avec la section différentielle dσ définie par (4.25) et (4.28), il vient le pouvoir d’arrêt par freinage défini dans l’équation (4.38) [25].
( )
(
)
(
)
(
)
0
0
2
2
rad,e
rad
0
rad,n
rad,n
1
n
2
2
rad,n
0
0
1
e
2
rad,e
0
0
1
1
d
d
d
d
d
d
T
T
S T
Z T mc
A
Z
Z T mc
k
k
k
T mc
k
k
k
−
−
­
ª
º
Ν
ϕ
= ρσ
+
ϕ
+
°
«
»
ϕ
¬
¼
°
°
§
·
σ
°
ª
º
ϕ
= σ
+
®
¨
¸
¬
¼
©
¹
°
°
§
·
σ
ª
º
°
ϕ
= σ
+
¨
¸
¬
¼
°
©
¹
¯
³
³
(4.38)
À noter que le rapport rad,e
ϕ
/ rad,n
ϕ
peut être pris à 1 [25].
On s’aperçoit de nouveau que la résolution analytique du calcul du rendement de freinage n’est pas triviale. Néanmoins il existe de nombreuses tables
dans lesquelles ces valeurs dont données. Citons par exemple Pagès et al. [37]
ou l’ICRU [25]. Les figures 4.16 et 4.17 donnent des valeurs du rendement de
freinage.
5 10 15 20 25 30 35 40 45 50 55 60 65 70 75 80 85 90
0.00
0.05
0.10
0.15
0.20
0.25
0.30
0.35
T=100 MeV
Y
0
Z
5 10 15 20 25 30 35 40 45 50 55 60 65 70 75 80 85 90
0.0000
0.0005
0.0010
0.0015
0.0020
0.0025
0.0030
T=10 keV
Y
0
Z
Figure 4.16 – Rendement de freinage en fonction du numéro atomique du matériau Z
pour des électrons de 100 MeV et 10 keV, d’après les données de [37].
10
-2
10
-1
10
0
10
1
10
2
0.01
0.1
Y
0
T (MeV)
Figure 4.17 – Rendement de freinage en fonction de l’énergie de l’électron pour du
tungstène (Z = 74), d’après les données de [37].