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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
Figure 4.13 – Section différentielle en énergie normalisée (k/Z
2
) × (dσn/dk) sur du platine en fonction de l’énergie des photons de freinage, d’après [28], avec l'autorisation de
The American Physical Society.
0.0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
0.7
0.8
0.9
1.0
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
T=500 keV
T=50 keV
β
2
(k/Z
2
)(dσ/dk) - mbarn
k/T
Z=42
0.0
0.1
0.2
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0.4
0.5
0.6
0.7
0.8
0.9
1.0
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
T=500 keV
Z=74
β 2
(k/Z
2
)(dσ/dk) - mbarn
k/T
T=50 keV
Figure 4.14 – Section efficace différentielle en énergie normalisée β
2
(k/Z
2
) × (dσn/dk),
pour des énergies d’électrons de 50 et 500 keV pour du molybdène (Z = 42) et du
tungstène (Z = 74), en fonction de l’énergie du photon de freinage émis ; d’après les
données de [30].
On remarque sur les figures 4.13 et 4.14 que la section efficace différentielle
varie entre 0 et l’énergie totale des électrons incidents, ce qui va impliquer des
spectres de freinage continus entre 0 et l’énergie maximale des électrons. De
même, on observe sur la figure 4.14 la dépendance de la section efficace avec le
numéro atomique du matériau (Z).
La section efficace différentielle dσ/dΩ en angle est représentée sur la figure
4.15 pour des énergies d’électrons entre 50 keV à 25 MeV.