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1 G´ en´ eralit´ es
A partir de cette longueur L il devient possible de construire des param` etres de
similitude caract´ eristiques des ´
ecoulements.
Le premier d’entre eux est un rapport de forme A = L/H o` u H est une seconde
dimension caract´ eristique. A est un param` etre dont la valeur devra ˆ
etre la mˆ eme
en situation r´ eelle et en similitude. Par similitude on entend une exp´ erience sur
maquette `
a ´
echelle r´ eduite ou bien une simulation num´ erique.
Fig. 1.1 D´ efinition du syst` eme physique Ω limit´ e par la surface Σ munie d’une normale ext´ erieure
n; H et L sont deux grandeurs caract´ eristiques du syst` eme
• b- Caract´ eristiques des mat´ eriaux
Les propri´ et´ es des mat´ eriaux et des fluides doivent aussi ˆ
etre connues, au moins
les ordres de grandeur de celles-ci. Pour un ´
ecoulement classique, la masse volumique ρ, la viscosit´ e μ, la conductivit´ e λ , les chaleurs massiques c p , c v , ... seront
´
evalu´ ees `
a des valeurs moyennes.
Si des ph´ enom` enes annexes viennent modifier l’´ ecoulement comme les tensions
interfaciales il sera alors n´ ecessaire de connaˆ ıtre aussi le coefficient de tension
superficielle σ .
• c- Contraintes (exitations)
Un syst` eme isol´ e ´
evolue in´ eluctablement vers un ´
etat d’´ equilibre thermodynamique qui correspond en m´ ecanique des fluides `
a un ´
etat de repos m´ ecanique
(V = 0). Compte tenu de la pr´ esence d’irr´ eversibilit´ es dans un ´
ecoulement d’un
fluide visqueux il est n´ ecessaire d’entretenir celui-ci par des sollicitations qui
peuvent correspondre `
a des ´
ecarts de temp´ eratures, de pression,...
(T 1 − T 0 ), (p 1 − p 0 ), (ρ 1 − ρ 0 ), (c 1 − c 0 ),V 0 , ...
Des termes sources peuvent aussi produire des contraintes.
1 G´ en´ eralit´ es
A partir de cette longueur L il devient possible de construire des param` etres de
similitude caract´ eristiques des ´
ecoulements.
Le premier d’entre eux est un rapport de forme A = L/H o` u H est une seconde
dimension caract´ eristique. A est un param` etre dont la valeur devra ˆ
etre la mˆ eme
en situation r´ eelle et en similitude. Par similitude on entend une exp´ erience sur
maquette `
a ´
echelle r´ eduite ou bien une simulation num´ erique.
Fig. 1.1 D´ efinition du syst` eme physique Ω limit´ e par la surface Σ munie d’une normale ext´ erieure
n; H et L sont deux grandeurs caract´ eristiques du syst` eme
• b- Caract´ eristiques des mat´ eriaux
Les propri´ et´ es des mat´ eriaux et des fluides doivent aussi ˆ
etre connues, au moins
les ordres de grandeur de celles-ci. Pour un ´
ecoulement classique, la masse volumique ρ, la viscosit´ e μ, la conductivit´ e λ , les chaleurs massiques c p , c v , ... seront
´
evalu´ ees `
a des valeurs moyennes.
Si des ph´ enom` enes annexes viennent modifier l’´ ecoulement comme les tensions
interfaciales il sera alors n´ ecessaire de connaˆ ıtre aussi le coefficient de tension
superficielle σ .
• c- Contraintes (exitations)
Un syst` eme isol´ e ´
evolue in´ eluctablement vers un ´
etat d’´ equilibre thermodynamique qui correspond en m´ ecanique des fluides `
a un ´
etat de repos m´ ecanique
(V = 0). Compte tenu de la pr´ esence d’irr´ eversibilit´ es dans un ´
ecoulement d’un
fluide visqueux il est n´ ecessaire d’entretenir celui-ci par des sollicitations qui
peuvent correspondre `
a des ´
ecarts de temp´ eratures, de pression,...
(T 1 − T 0 ), (p 1 − p 0 ), (ρ 1 − ρ 0 ), (c 1 − c 0 ),V 0 , ...
Des termes sources peuvent aussi produire des contraintes.