Chapitre IV : Hydrodynamique sédimentaire du littoral Algérois
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Où ’ est la contrainte de cisaillement sans dimension, p est la probabilité que toutes les
particules d'une couche s'orientent, elles sont données par :
𝑝 = [1 + (
𝜋
6
𝛽
∅ ′ −∅ 𝐶
)
4
]
−1 4
⁄
éq IV.23
∅
′ =
𝑢 𝑓
′2
(𝑠−1)𝑔𝑑
éq IV.24
Où ∅ 𝑐 est le paramètre de Shields critique :
∅ 𝑐 = ∅ 𝑐,0 (
− cos 𝜓 sin 𝛽+√𝑢 𝑠
2 +𝑐𝑜𝑠 2 𝛽−𝑠𝑖𝑛 2 𝜓𝑠𝑖𝑛 2 𝛽
𝑢 𝑠
) éq IV.25
Où
 μs est un coefficient de frottement statique (μs = tanφs, φs = angle de repose) ;
 θc, 0 est le paramètre de Shields critique sur le fond plat ;
 𝜓 est l'angle entre le courant et la direction de la pente ;
 β est la pente du fond.
A l'aide de l'équation ∅ 𝑏 = 5𝑝(√∅ ′ − 0.7√∅ 𝐶 ) , on peut calculer les moyennes temporelles
(DHI 2014) :
𝜙 𝑏1 =
1
𝑇
∫ 𝜙 𝑏 (𝑡) cos(𝜙(𝑡))
𝑇
0
í µí±‘í µíéq IV.26
𝜙 𝑏2 =
1
𝑇
∫ 𝜙 𝑏 (𝑡) sin(𝜙(𝑡))
𝑇
0
í µí±‘í µíéq IV.27
𝜙 𝑏2 = 𝜙 𝑏2 √(𝑠 − 1)𝑔𝑑 50
3
éq IV.28
Où :
 Φb1 est le transport par charriage sans dimension dans le sens du courant moyen ;
 Φb2 est le transport par charriage sans dimension perpendiculaire à la direction
moyenne du courant ;
 (t) est la direction de l'écoulement instantané ;
 qb1 est le transport par charriage dans le sens de courant moyen ;
 qb2 est le transport par charriage perpendiculaire à la direction moyenne du
courant.
A.2).Transport par charriage des sables grossiers
Le rapport des forces pour un mouvement unique pour un sédiment d'une particule
sphérique peut être calculé comme suit (DHI 2014) :
 𝑉(𝑠 + 𝐶 𝑚 )
𝑑𝑈 𝑏,𝑥
í µí±‘í µí= 0.5. 𝐶 𝐷 𝐴𝑈 𝑟,𝑥 |𝑈 𝑟 | + 𝑉 𝑚
𝑑𝑈 0,𝑥
í µí±‘í µí− 𝑔(𝑠 − 1)𝑉(𝜇 𝑑 cos 𝛼 cos 𝛽 𝑥 +
sin 𝛽 𝑥 )
éq IV.29