Chapitre 3 ETUDE SEDIMENTOLOGIQUE
Figure 3.33 – Principe de diffraction des rayons X (DRX) par les atomes maillant la
structure cristalline d’un minéral donné, avec d la distance interréticulaire entre les
plans cristallographiques P − P ′ et P ′ − P ′′ , θ l’angle de Bragg.
être observées. Les paramètres expérimentaux sont déterminés par la relation de Bragg
(Équation 3.7).
nλ = 2d (hkl) sin(θ)
(3.7)
Où n est l’ordre de diffraction (nombre entier) ; λ la longueur d’onde de la source ; d (hkl)
la distance interéticulaire, c’est-à-dire l’espacement entre deux plans parallèles successifs
du réseau cristallin et θ l’angle de Bragg, c’est-à-dire l’angle que fait le faisceau plan
incident avec une famille de plans réticulaires de distance d (hkl) (Équation 3.7).
Dans la méthode des poudres,λ est fixé par le monochromateur Ka1 et suit les variations
d’énergie diffractée en fonction de l’angle de Bragg θ. Après amplification et intégration, le
signal est enregistré avec une vitesse de défilement choisie. Nous obtenons un diagramme
I(θ) traduisant les intensités des pics de réflexion correspondant aux différents plans
(hkl) rencontrés. Dans le cas où les cristaux ne présentent pas d’orientation préférentielle.
L’aire des pics mesurée au-dessus du bruit de fond (ligne de base) est proportionnelle à la
fois au facteur de structure et au volume diffractant.
3.3.7 La reconnaissance qualitative et quantitative des minéraux
À l’aide du logiciel HighScore plus, l’intensité relative est calculée et la structure cristalline est adaptée à toute composition minérale spécifique. La base de données ouverte
de cristallographie est utilisée pour l’appariement des phases minérales dans ce logiciel.
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Figure 3.33 – Principe de diffraction des rayons X (DRX) par les atomes maillant la
structure cristalline d’un minéral donné, avec d la distance interréticulaire entre les
plans cristallographiques P − P ′ et P ′ − P ′′ , θ l’angle de Bragg.
être observées. Les paramètres expérimentaux sont déterminés par la relation de Bragg
(Équation 3.7).
nλ = 2d (hkl) sin(θ)
(3.7)
Où n est l’ordre de diffraction (nombre entier) ; λ la longueur d’onde de la source ; d (hkl)
la distance interéticulaire, c’est-à-dire l’espacement entre deux plans parallèles successifs
du réseau cristallin et θ l’angle de Bragg, c’est-à-dire l’angle que fait le faisceau plan
incident avec une famille de plans réticulaires de distance d (hkl) (Équation 3.7).
Dans la méthode des poudres,λ est fixé par le monochromateur Ka1 et suit les variations
d’énergie diffractée en fonction de l’angle de Bragg θ. Après amplification et intégration, le
signal est enregistré avec une vitesse de défilement choisie. Nous obtenons un diagramme
I(θ) traduisant les intensités des pics de réflexion correspondant aux différents plans
(hkl) rencontrés. Dans le cas où les cristaux ne présentent pas d’orientation préférentielle.
L’aire des pics mesurée au-dessus du bruit de fond (ligne de base) est proportionnelle à la
fois au facteur de structure et au volume diffractant.
3.3.7 La reconnaissance qualitative et quantitative des minéraux
À l’aide du logiciel HighScore plus, l’intensité relative est calculée et la structure cristalline est adaptée à toute composition minérale spécifique. La base de données ouverte
de cristallographie est utilisée pour l’appariement des phases minérales dans ce logiciel.
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