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Chapitre 10 : Notions de thermodynamique des phenomenes irreversibles
c) relation de reciprocite ; il y a egalite des coefficients de couplage :
Ainsi, dans 1'exemple precedent, 1'egalite L qm = L mq signifie que
le coefficient lie au flux de chaleur, du au gradient de concentration, est
egal au coefficient lie au flux de matiere du au gradient de temperature.
10.3 Relations entre forces, flux et vitesse
de creation d'entropie
Le probleme qui se pose maintenant est de relier entre elles les forces
correspondant a des processus tres differents et de les determiner. Pour
cela, Onsager a introduit la vitesse de creation d'entropie liee a
1'irreversibilite du phenomene.
1 Forces et courants conjugues. Notion de force
generalisee
Nous aliens tout d'abord chercher 1'expression des forces X i? et, par la
suite, nous ne considererons que des flux et des gradients etablis dans une
seule direction, par exemple la direction Oz, ainsi VT = f^ . Ceci a pour but
de simplifier grandement les problemes car, sinon, les grandeurs considerees sont des tenseurs. Nous aliens, dans un premier temps, definir les
notions de courant et de force generalises dans le cas d'un transfert de
chaleur. Considerons un systeme isole (cf. figure 10.5) forme de deux soussystemes 1 et 2, respectivement aux temperatures Tj et T 2 (T x < T 2 ). Les
deux sous-systemes sont separes par une paroi metallique conductrice de
la chaleur, mais empechant tout transport de matiere. Au cours d'un
transfert de chaleur infinitesimal dq, la variation d'entropie est :
dS (systeme) = dS x + dS 2 = d ; S > 0, (d e S = 0)
ou d e S est la chaleur echangee avec le milieu exterieur.
La chaleur echangee au sein du systeme, entre les deux soussystemes, est dq = dq! = -dq 2 d'ou :
Chapitre 10 : Notions de thermodynamique des phenomenes irreversibles
c) relation de reciprocite ; il y a egalite des coefficients de couplage :
Ainsi, dans 1'exemple precedent, 1'egalite L qm = L mq signifie que
le coefficient lie au flux de chaleur, du au gradient de concentration, est
egal au coefficient lie au flux de matiere du au gradient de temperature.
10.3 Relations entre forces, flux et vitesse
de creation d'entropie
Le probleme qui se pose maintenant est de relier entre elles les forces
correspondant a des processus tres differents et de les determiner. Pour
cela, Onsager a introduit la vitesse de creation d'entropie liee a
1'irreversibilite du phenomene.
1 Forces et courants conjugues. Notion de force
generalisee
Nous aliens tout d'abord chercher 1'expression des forces X i? et, par la
suite, nous ne considererons que des flux et des gradients etablis dans une
seule direction, par exemple la direction Oz, ainsi VT = f^ . Ceci a pour but
de simplifier grandement les problemes car, sinon, les grandeurs considerees sont des tenseurs. Nous aliens, dans un premier temps, definir les
notions de courant et de force generalises dans le cas d'un transfert de
chaleur. Considerons un systeme isole (cf. figure 10.5) forme de deux soussystemes 1 et 2, respectivement aux temperatures Tj et T 2 (T x < T 2 ). Les
deux sous-systemes sont separes par une paroi metallique conductrice de
la chaleur, mais empechant tout transport de matiere. Au cours d'un
transfert de chaleur infinitesimal dq, la variation d'entropie est :
dS (systeme) = dS x + dS 2 = d ; S > 0, (d e S = 0)
ou d e S est la chaleur echangee avec le milieu exterieur.
La chaleur echangee au sein du systeme, entre les deux soussystemes, est dq = dq! = -dq 2 d'ou :