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Chapitre 3 : Structure electronique des solides : generalites
Schrodinger, et les valeurs propres de 1'energie vont encore dependre
des conditions aux limites choisies. Nous allons encore nous limiter
aux conditions de Born-Von Karman et les etats d'energie deviennent,
comme dans le modele 2D, lies a des vecteurs d'onde k n dont les composantes sont :
si bien que 1'energie a pour expression :
Chaque etat est maintenant represente par un vecteur dont 1'extremite se trouve sur un noeud d'un reseau tridimensionnel, decoupe en
cubes d'arete ^7, comme cela est represente sur la figure 3.5. Les etats de
meme energie vont se repartir sur des spheres concentriques de rayon k
2
FlG. 3.5 - En trois dimensions, les vecteurs k peuvent etre decomposes en trois
composantes k x , k y et k z . Les etats d'energie sont representes par des cubes de
cote 2n/L ou L est le cote du cube representant le cristal reel. On a mis entre crochets les valeurs de n x , n y et n z pour quelques vecteurs k.
Chapitre 3 : Structure electronique des solides : generalites
Schrodinger, et les valeurs propres de 1'energie vont encore dependre
des conditions aux limites choisies. Nous allons encore nous limiter
aux conditions de Born-Von Karman et les etats d'energie deviennent,
comme dans le modele 2D, lies a des vecteurs d'onde k n dont les composantes sont :
si bien que 1'energie a pour expression :
Chaque etat est maintenant represente par un vecteur dont 1'extremite se trouve sur un noeud d'un reseau tridimensionnel, decoupe en
cubes d'arete ^7, comme cela est represente sur la figure 3.5. Les etats de
meme energie vont se repartir sur des spheres concentriques de rayon k
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FlG. 3.5 - En trois dimensions, les vecteurs k peuvent etre decomposes en trois
composantes k x , k y et k z . Les etats d'energie sont representes par des cubes de
cote 2n/L ou L est le cote du cube representant le cristal reel. On a mis entre crochets les valeurs de n x , n y et n z pour quelques vecteurs k.